怎么会不是相干光呢？你是担心先、后发出的光不能产生干涉？
可是你应该知道“相干长度”的意思吧？激光的相干长度可以达数公里，
就是说一个波列可以与后面相距数公里的波列发生干涉，
就是说光程差可以达数公里的，所以不必为此担心，
我的例子中相当于要求“干涉长度”大于1米，这对激光来说不成问题吧？

一般实际使用的激光器多半都是脉冲型的，假设调制频率是10MHz，
脉冲波的波长就是30米，照你的说法，这种激光器的相干长度不会大于30米了？

对于相干长度很短的玩具激光器，还会出现随着光程差的增加，
干涉环消失后又重复出现多次的情况，只是干涉环的清晰度逐渐降低，
这个问题前些年在光电论坛探讨了好一阵（现在帖子还在置顶位置），
估计就是与前后波列的干涉有关，同波列的干涉环最清晰，
不同波列的干涉环随着时间差增加，就变得越不清晰， （干涉环重复出现的间距总是相同的，很有规律）
这里说的波列就是你前些天说过的“极短波列光子”，
浙大有个学生做钠灯实验也发现了同样的情况，
总之只有相干长度较短的光源才会出现这种现象，
对于一般的单频性较好的气体激光或脉冲激光器，由于相干长度很长，
就很难发现这种现象，这个问题还需要进一步的验证， 用不同颜色的光源，找出其中的规律，以后再慢慢说了，

还是以10MH的调制脉冲激光器为例，脉冲波的周期T=1/f=1/10^7秒=100纳秒，
一般脉冲波的“占空比”都很高，所以可以假设占空比为1%--10%，
则脉冲宽度=1--10纳秒，也就是说这个脉冲波列的长度是1--10纳秒*c=0.3--3米，
（这是脉冲波列，不是光子波列，按照你给出的数据10^-9秒，其中包含了1-10个光子波列）
这可不是激光的“光子波列”是否很长的问题，因为即使很长，
也要按照调制规律把它裁成一段段的间断脉冲，
可是相干长度依然很长呀？远大于3米吧？

我买过一个脉冲电源供电的绿激光，干涉环比连续激光的清楚不少，
而且干涉长度很长，无法用来作我说的那个实验，
结果又寄回厂家，换了一个直流供电的，才又出现了那种情况，
可是绿激光是用红外激发、倍频得到的，所以情况变得有些复杂了，
具体以后再说了，

相位差计其实就是一个光电管，如果放置在干涉环的中心位置，
随着干涉环中心的明暗周期变化就从光电管得到一系列的光强度正弦波电信号，
根据光电管接收到的光强度变化量，就可以知道对应的相位差，
也可以整形后计数脉冲个数（中心圆亮暗“吞吐”次数），

如果把光电管放在条纹区域也是一样的原理，就是测量干涉条纹移动量，
“迈-莫实验”的零结果就是说干涉环的移动量为零，
或者说中心圆的亮度变化为零，

“绝对速度计”是借用现在的一般叫法，
我以前总是用“相对速度计”这个词的，
因为测量的是相对以太的速度嘛，
这也不是我一个人的梦想，现在不少人都在努力的探索和实际实施中，
我和朱永强老师总比那个明朝“万虎”的命运好很多了吧？呵呵， （明朝时，我国的火箭技术是领先世界很多的呢）
至少我坐的飞机也安全返回了，至于我的名字以后是否会被刻在以太上就不知道了，
咳，我说什么呢？扯远了，

超快激光的产生不是电子高频调制出来的，属于一种全光学的“光振荡器”，
简单的说就是输入一个纳秒级的“种子光脉冲”，
然后用分光镜分成两个脉冲，当两个脉冲再次相遇于某种晶体时，
就会产生一个很短的光脉冲，这类似光放大的原理，
一个脉冲的能量难以激发晶体，必须两个激光的重叠部分才能激发晶体，
那么两个脉冲在晶体内的重叠时间就是产生的新脉冲宽度，
设想一个脉冲与另一个脉冲的“尾巴”在晶体中相遇，则产生的新脉冲宽度就很窄了，
实际中的方法有各种，基本原理都差不多，

当光脉冲短到飞秒级时，对于红光就已经接近一个周期了，
（红光周期约为2e-15秒）
要测量两个脉冲经过某点的时间差就有一些其他的方法了，
简单的说，还是两个脉冲经过一个薄荧光介质时，
测量荧光的强度就可以得知两个脉冲经过该晶片的时间差变化量，
这些都是一些比较成熟的技术了，都有相关的实验资料论文或成品出售，

装置要相对脉冲光源运动才行呀？
当装置相对光源静止时，由于AB=λ，所以两个相临脉冲P1和P2会同时到达A与B，
（P1到达B的同时，P2到达A）
之后它们到达E点的光程是相等的：AC+CE=BD+DE，

当装置相对光源运动时，AC=BD，不会有变化，P1和P2依然是同时到达A与B、C与D，
即P1和P2同时从D和C出发（类似双光源干涉），
但是它们相遇的地点就可能不再是中点E了？
即实际的光程是：CE≠DE，出现纵向sagnac时间差（相位差）？
（与激光陀螺相对比，只是陀螺的两个相干脉冲是发自同一点， 而且是同一个脉冲分光，如老梁所说，再就是光路的曲直不同）

这个问题是在“北京相对论论坛”讨论光多普勒效应时想到的， （只是当时以为“绝对速度计”是指日可待了， 所以没有很重视，现在看来还是有必要考虑一下）
逆子也多次提到波长变化如何直接测量的问题（也可以用此装置来测量），
不过这里是观察者运动的情况，波长是恒定不变的，
那么如果存在光多普勒效应，就一定会体现在光速的相对性上，
（声多普勒就是由于声波具有相对性---纵向sagnac效应---我做过的“声尺”实验）
而纵向sagnac效应就是最直接的证明？ 或者说这个实验证明了： 观察者运动时的光多普勒效应是由于光速也具有相对性而产生的？ 与声多普勒的原理相同，

只是为了理论上说明问题，实际上并不要求P1和P2必须完全同时到达A、B，
主贴里我也说过了：其实实际上即使L与λ略有差异也问题不大，
因为如果相对论是对的（不存在“纵向sagnac”），
那么不管v等于多少，相位差（即P1和P2到达E点的时间差）总是固定不变的，
所以关键是观察相位差是否随v而改变？

更一般的情况是：不用超快脉冲激光源，就使用一般的脉冲激光或连续激光源，
分析方法也很简单，
1、当该装置相对光源静止时，A、B两点的相位差是不变的，
经过相等的光程：AC+CE=BD+DE，
到达中点E点的相位差依然保持A、B两点处的相位差，

2、当装置以速度v相对地面光源运动时，A、B两点的相位差依然是不变的，
但是由于纵向sagnac效应的存在，有：AC+CE≠BD+DE（AC=BD，CE≠DE），
到达中点E点的相位差不再保持A、B两点处的相位差，
于是干涉环发生移动，移动量与v成正比，

要注意的是这里不能用经过A分光镜后的两路光程差来分析，
光程差ΔL=（AB+BD+DE）-（AC+CE）
显然这个光程差ΔL是一个恒量，不会随装置的速度v而改变，
因为这样分析会误以为回路的纵向sagnac效应相互抵消了，
比如假设由于纵向sagnac效应，AB的实际光程变化量为Δi，那么：
[(AB-Δi)+BD+(DE+Δi/2)] - [AC+(CE-Δi/2] =（AB+BD+DE）-（AC+CE）=ΔL
为什么会这样还没有想得很清楚，估计是要同时考虑A、B两点的相位差变化才行，

总之，还是要先认定：A、B两点处的相位差是恒定不变的（只要波长不变），
所以由于运动引起的E点处相位差改变的原因只能是出现了：CE≠DE，
看看是不是这个道理？

应用的问题也想了一下，好象至少可以提供一种测量光多普勒效应的精确方法？
光源运动时，也可以精确测量光波长的微小变化，
这对于精确测量星光红移量应该有用？
如果能将该方法引用到微波段的测量，就可能更灵敏、精确的观测“宇宙背景辐射各向异性”？
好象现在除了折射光谱仪也没有什么好方法测量单程光多普勒效应了？
对于往返光多普勒效应（激光测速仪）还是测量差频比较灵敏、精确，

另外，如果光源与该装置固结后一起运动，也就不会有多普勒效应，
当然也就如同它们相对静止的情况，不会测量出相位差随v的变化，
因为波长变化与纵向sagnac效应刚好相互抵消了，具体就不细分析了，

这一点与激光陀螺不同，光源不能与该装置一起运动，
因为这个装置本质上是要揭示观察者运动时的光多普勒效应就是纵向sagnac效应---相对光速造成的，
除了证明确实存在“纵向sagnac”、直接质疑“光速不变”以外，
最多就是可以作为一种高灵敏度的单程光多普勒观测设备？

不错，还要多探讨，比如具体实施时可能还要加上两个光隔离器，
使得经过半透镜E的逆向干扰光无法循环运行，