其实使用光行差还会引出个问题，
由cosB=0，得到cosA=v/c = 邻边/斜边，
我们知道这个直角三角形的两个直角边是：
对边a=c，邻边b=v，
那么应该是斜边d=sqr（aa+bb）= sqr（cc+vv），
所以按照勾股定理或速度合成定律应该是：
cosA=邻边/斜边 = v /sqr（cc+vv），
但这显然是相对论无法接收的？

所以现在的情况是：
一个速度v可以与光速c按矢量和规律合成出另一个方向的矢量C，
但这个C只是方向遵从速度矢量合规律，
C的大小却不遵从速度矢量合规律，
不知道物理学怎样定义这样一种奇怪的矢量运算规律？

另外，考虑到光行差效应，经典的多普勒也就有了横向多普勒效应？
即经典多普勒的观察者运动时，
当观察者认为垂直于c时，总会得到红移？

“不需要考虑光的传播所用时间”？
这不是说光速无穷大了吗？

怎么一到关键的地方就出怪事呢？呵呵，真没脾气了，

呵呵，这是个技术问题，不是理论问题？

比如在分析光的多普勒效应时，
光源运动的情况很简单，因为观察者作为“第三者”，
相对论承认可以看到光源与波前之间的相对光速c±v，

可是观察者以速度V运动的情况就难了，
假设选取静止光源发出的任意两个波前P1和P2，
它们的间距为波长L，就要遇到如下问题：
1、波长L是否收缩？
2、观察者是否认为P2相对自己的速度仍然是c呢？还是变成了c+v？
3、结果难以化简得出最后的光多普勒公式，

是否在这里也可以忽略P1与P2到达观测者的时间差呢？
或者可以忽略V的存在？那还能得到多普勒频移吗？
我想这就是为什么爱因斯坦要用你我都看不懂的方法
来推导观察者运动的光多普勒公式的原因？

老刘开玩笑吧？说观察到当然是观察者系的定位问题呀？
比如我们定位一个闪光的方法不就是：x=ct吗？
否则我们怎样建立闪光的运动方程呢？
闪光从观察者处（原点O处）发出，观察者根本就无法看到闪光了，
可我们却可以建立闪光的运动方程：x=ct呀？

用样的，运动光源在观察者系的x1处、t1'时刻发出一个波前P1，
然后以速度v远离观察者系的原点O，
在t2'时刻发出第二个波前P2，
观察系如何确定P1和P2的位置和间距L呢？
当然是依靠：
L=ct+vt = （c+v）t，
相对论认为这个c+v可以在观察者系中出现， 或者说当一个静止的观测者用“两次计时法”测量L时， 会测量到L=（c+v）t，

可是运动的观察者系怎样确定任意两个相邻波前P1和P2之间的距离L（波长）呢？这就不容易了？ 如果他同样用“两次计时法”测量L，测量的结果会是怎样的呢？ 或者说怎样计算得到L？你是否认为相对论无法解决这样一个简单的问题？

应该说，观点还是我的，是我率先提出了在该问题中要考虑光行差效应。但宋先生率先把它数学化了，而且我同意他的推导。

从光源系来看，确实还有很小的纵向分量，但是从观察者自身系来看，光线是垂直过来的，所以也就不好说它不是时间膨胀造成的了。

黄德民

t是周期，以速度v运动波源的波长是（v与c反方向）：
L=ct+vt=（c+v）t

其它以后再说吧，又要进入你那个“时空图”了，呵呵，
连对速度的定义都不同了，四维速度的问题以后再说吧？

所以需要按照你自己的理解方法去处理一些问题了？

我们现在分析相对论都不容易了，
怎么可能再去分析各自理解的“变形的相对论”呢？
希望我们还是以目前教科书里的狭义相对论作为研究、分析的对象？
一步步的来嘛，

目前的关键主要集中在多普勒与sagnac这两个问题上，
因为这两个问题都牵扯到相对观测者的光速是否可变的问题，

我已经把问题简化的很清楚了：
运动的观察者系怎样确定任意两个相邻波前P1和P2之间的距离L（波长）？

这样相对论就很难再用谁都看不懂的繁复推导方法糊弄人了？
至于你有自己的解决方法那就是另一回事了？
以后另外再认真探讨了？