|
我在几个月以前，也许是北京相对论联谊会论坛或其他什么网站，复制保存了一份不知作者姓名的讨论帖---《我终于彻底明白光在运动介质中的传播规律啦！》，其中关于光在不同媒质中传播的折射率，与该媒质的质量密度对应数据，将很可能被我的研究论文所引述。 现在我既不知道该帖作者的真实身份，也找不到该帖的网站出去，为确保该作者研究结果的知识产权，特发专帖恳请作者亮明身份或单独与我取得联系。 致谢！ 刘岳泉 ※※※※※※ 相对论一派胡言 物理界黑白颠倒 时空物绝对独立 “倒相者”返璞归真 |
|
我在几个月以前，也许是北京相对论联谊会论坛或其他什么网站，复制保存了一份不知作者姓名的讨论帖---《我终于彻底明白光在运动介质中的传播规律啦！》，其中关于光在不同媒质中传播的折射率，与该媒质的质量密度对应数据，将很可能被我的研究论文所引述。 现在我既不知道该帖作者的真实身份，也找不到该帖的网站出去，为确保该作者研究结果的知识产权，特发专帖恳请作者亮明身份或单独与我取得联系。 致谢！ 刘岳泉 ※※※※※※ 相对论一派胡言 物理界黑白颠倒 时空物绝对独立 “倒相者”返璞归真 |
|
转载《我终于彻底明白光在运动介质中的传播规律啦！》原帖 光在介质中的传播规律 光在空间各处的传播速度是由当地的空间性质决定的。光在不同的空间区域内自有不同的速度，光在不同的介质中也有不同的速度。我们知道，光在介质中的传播速度比在真空中的要小。且介质的密度越大，光速减小的就越多。我们可以发现，对于一定频率的可见光来说，介质的折射率与介质的密度和光相对介质的传播速度皆成线性关系。即 n = c / c′= 1+ ScρΔt = 1+ kcρ 或 (n —1 )/ρ= kc 式中 S为光子在运动方向上的作用面积； c为光子相对介质的运动速度； Δt 为单位质量的介质质点从吸收到二次发射共所耽搁的时间； ρ是介质的体积密度。 将部分介质的性能参数汇入下表，我们可以求出常数kc的数值.： 介质 n ρ( kg/m^3 ) kc [10^(-4) m^3/kg ] CO 1.000334 1.25 2.6720 空气 1.0002919 1.29 2.2628 O2 1.000271 1.43 1.8951 CO2 1.000451 1.98 2.7778 SO2 1.000686 2.93 2.3413 盐酸 1.25 1200 2.0833 硝酸 1.40 1500 2.6667 硫酸 1.43 1800 2.3889 NaCI 1.544 2150 2.5302 普通玻璃 1.4843 2440 1.9848 石英 1.544 2650 2.0528 火石玻璃 1.60328 2900 2.0803 溴 1.66 3120 2.1154 kc平均值为 2.30×10^(-4) m^3/kg 当然由于分子结构上的原因，使得有些介质的kc值偏差较大。但总的来看，(n-1)/ρ确有不大的值域范围，从而可得：光的折射率与介质的密度基本上呈线性关系。 这样以来在静止介质中的光速计算公式将为 c′= c/ (1+ kcρ) 光在运动介质中的传播各个方向仍不具有对称性。它在各个方向的传播速度仍与光源的运动情况无关。当介质运动时，对于点光源来说，光在各个方向的相对传播速度和绝对传播速度迥然不同。对此我们分述如下。 1、在绝对静参照系中有一束光与x轴的夹角是β，则它在运动的真空惯性系中测量的相对速度是 c′=（c－ u cosβ）/(1— uu/cc) 设 这束光在运动的惯性系中测量与x′轴的夹角是β′，则 ∵ tgβ′= c sinβSQRT(1— uu/cc)/ (c cosβ－ u) ∴ 消去β可得 c′= c/（1+ cosβ′u/c） 可见这是一个标准的椭圆球形波面，其焦点即光源位置。 2、当在运动的介质惯性系中测量时，其相对速度为 c″= c′/n′= c′/ (1+ kρc′) = c′/ [1 + (n -1) c′/c] 将真空中的 c′= c /（1+ cosβ′u/c）代入其中则得 c″= c /（n + cosβ′u/c） 可见这也是一个标准的椭圆球形波面，其焦点仍是光源位置。运动的真空惯性系只是当 n = 1时的特殊情况。 3、在运动的介质惯性系中光在各个方向上做往返运动的平均速度仍然是 C = c/n 这很容易证明. ∵ c1″= c /（n + cosβ′u/c） c2″= c / [ n + cos（β′+180°）u/c ] ∴ C = 2s / (s/ c1″+ s/ c2″) = c/n 4、至于在绝对静参照系中测量光在运动介质中的绝对速度，情况要比这复杂。总的来说可认为：其大小等于介质的绝对运动速度再加上经介质减小后的相对运动速度（象是“搭车”行为）。即（矢量用黑体字母表示） v = u + (c – u) / n′ = [ c + u (n′- 1) ]/ n′ ∵ 其中 n′= 1 +（n – 1）c′/ c 当介质运动时，由于纵向长度收缩而使密度增大，还有光子与质点的作用时间延长，所以c′必须用经过修正的（c - u）. 即 c′= ( c – u cosβ)/ (1- uu/cc ) . 将此式代入n′式得 n′= 1 + (n – 1) (1 – u cosβ/c )/ (1- uu/cc ) 再将此代入v 式 ∴ 得 v = [ c (1- uu/cc) + u (n –1) (1 – u cosβ/c ) ]/ [ n – uu/cc – (n –1) u cosβ/c ] v = SQRT[ cc (1- uu/cc)^2 + uu (n-1)^2 ( 1 – u cosβ/c )^2 + 2 u (n-1) ( 1- uu/cc)( c – u cosβ) cosβ] / [ n – uu/cc - (n –1) u cosβ/c ] 该光线的传播方向与x轴的夹角由在真空中的β变成在介质中的φ. tgφ= c sinβ/ [ c cosβ+ ( n′- 1 ) u ] = sinβ/ [cosβ+ u ( n –1) ( c – u cosβ) / (cc – uu ) ] ≈ sinβ(cc – uu ) / [ (cc – nuu) cosβ+ ( n –1) cu ] 消去β，即得 v ~ φ关系式。因非常复杂，此略。 v ~ φ式所表达的已经不是一个正球面，而是一个在x轴向缩短的椭圆球面了。 (1) 该椭球的x向半轴是 a = [ nc ( 1 – uu/cc) / (nn – uu/cc) ] y向半轴是 b = c SQRT[ (1 – uu/cc) / (nn – uu/cc) ] 半焦距在b半轴上。大小为 f = SQRT(bb – aa) = u SQRT[ (nn -1) (1- uu/cc) ] / (nn - uu/cc) 离心率为 f / b = (u /c) SQRT[ (nn –1)/ (nn – uu/cc) ] (2) 光源已偏向球心的后方。偏移距离是 e = (nn –1) u / (nn – uu/cc) a轴顶点处的曲率半径是 R = bb /a = c / n a轴上的曲率中心偏心距与光源的偏心距之比 (R - a) / e = u / nc (3) 光线与波面法线的夹角为 tgB = dv/v dφ= (dv/v dβ) [ 1/ (dφ/dβ)] = f (β) 一个绝对静止的点光源，在运动的介质中发出一个光脉冲。在绝对静观测者看来，当u < c/n 时，脉冲球面将包围发光点；而当u ≥ c/n时，脉冲球面则由于介质的拽引作用而大大向前推移，成了只在发光点前方的椭球面，看上去就象是“吹气球”或“冒气泡”一样。其张角范围是 │φ│≤ 90°. 当β= 0 时，φ= 0 v1 = (c + nu )/ (n + u/c) 当β= 180°时，φ= 180° v2 = (c - nu )/ (n - u/c) 要求 u < c/n ；如果 u > c/n ， 则 v2 < 0 . v2变得与v1 同向，φ= 0 . 这样在介质的运动方向上光速就有两个值了。 当 tgβ= u/c 时，tgφ= SQRT(cc – uu ) / nu v3 = SQRT [cc/nn – (1- 1/nn)uu ] 当介质做低速运动即 u<< c 时， tgφ≈ sinβ/ [ cosβ+ ( n –1) u/c ] φ≈β 点光源周围光波面的形状可近似为偏心球面。光源的偏心距离为 (1—1/nn ) u ，光速的大小近似为 v = c/n + (1—1/nn ) u cosβ 光线的传播方向与波面法线（半径）的夹角近似为 tgB =（n —1/n）u sinβ/c 通过v式可以看出，光的绝对速度大小也可认为是等于被介质减小后的光速再加上被运动介质拽引的速度。其拽引系数为 f = 1—1/nn 这和历史上前人的研究结果是一致的。 ※※※※※※ 相对论一派胡言 物理界黑白颠倒 时空物绝对独立 “倒相者”返璞归真 |
|
效果太差，换个“增强模式”重发 我终于彻底明白光在运动介质中的传播规律啦！ 光在介质中的传播规律 光在空间各处的传播速度是由当地的空间性质决定的。光在不同的空间区域内自有不同的速度，光在不同的介质中也有不同的速度。我们知道，光在介质中的传播速度比在真空中的要小。且介质的密度越大，光速减小的就越多。我们可以发现，对于一定频率的可见光来说，介质的折射率与介质的密度和光相对介质的传播速度皆成线性关系。即 n = c / c′= 1+ ScρΔt = 1+ kcρ 或 (n —1 )/ρ= kc 式中 S为光子在运动方向上的作用面积； c为光子相对介质的运动速度； Δt 为单位质量的介质质点从吸收到二次发射共所耽搁的时间； ρ是介质的体积密度。 将部分介质的性能参数汇入下表，我们可以求出常数kc的数值.：
介质 n ρ( kg/m^3 ) kc [10^(-4) m^3/kg ] CO 1.000334 1.25 2.6720 空气 1.0002919 1.29 2.2628 O2 1.000271 1.43 1.8951 CO2 1.000451 1.98 2.7778 SO2 1.000686 2.93 2.3413 盐酸 1.25 1200 2.0833 硝酸 1.40 1500 2.6667 硫酸 1.43 1800 2.3889 NaCI 1.544 2150 2.5302 普通玻璃 1.4843 2440 1.9848 石英 1.544 2650 2.0528 火石玻璃 1.60328 2900 2.0803 溴 1.66 3120 2.1154 kc平均值为 2.30×10^(-4) m^3/kg 当然由于分子结构上的原因，使得有些介质的kc值偏差较大。但总的来看，(n-1)/ρ确有不大的值域范围，从而可得：光的折射率与介质的密度基本上呈线性关系。 这样以来在静止介质中的光速计算公式将为 c′= c/ (1+ kcρ) 光在运动介质中的传播各个方向仍不具有对称性。它在各个方向的传播速度仍与光源的运动情况无关。当介质运动时，对于点光源来说，光在各个方向的相对传播速度和绝对传播速度迥然不同。对此我们分述如下。 1、在绝对静参照系中有一束光与x轴的夹角是β，则它在运动的真空惯性系中测量的相对速度是 c′=（c－ u cosβ）/(1— uu/cc) 设 这束光在运动的惯性系中测量与x′轴的夹角是β′，则 ∵ tgβ′= c sinβSQRT(1— uu/cc)/ (c cosβ－ u) ∴ 消去β可得 c′= c/（1+ cosβ′u/c） 可见这是一个标准的椭圆球形波面，其焦点即光源位置。 2、当在运动的介质惯性系中测量时，其相对速度为 c″= c′/n′= c′/ (1+ kρc′) = c′/ [1 + (n -1) c′/c] 将真空中的 c′= c /（1+ cosβ′u/c）代入其中则得 c″= c /（n + cosβ′u/c） 可见这也是一个标准的椭圆球形波面，其焦点仍是光源位置。运动的真空惯性系只是当 n = 1时的特殊情况。 3、在运动的介质惯性系中光在各个方向上做往返运动的平均速度仍然是 C = c/n 这很容易证明. ∵ c1″= c /（n + cosβ′u/c） c2″= c / [ n + cos（β′+180°）u/c ] ∴ C = 2s / (s/ c1″+ s/ c2″) = c/n 4、至于在绝对静参照系中测量光在运动介质中的绝对速度，情况要比这复杂。总的来说可认为：其大小等于介质的绝对运动速度再加上经介质减小后的相对运动速度（象是“搭车”行为）。即（矢量用黑体字母表示） v = u + (c – u) / n′ = [ c + u (n′- 1) ]/ n′ ∵ 其中 n′= 1 +（n – 1）c′/ c 当介质运动时，由于纵向长度收缩而使密度增大，还有光子与质点的作用时间延长，所以c′必须用经过修正的（c - u）. 即 c′= ( c – u cosβ)/ (1- uu/cc ) . 将此式代入n′式得 n′= 1 + (n – 1) (1 – u cosβ/c )/ (1- uu/cc ) 再将此代入v 式 ∴ 得 v = [ c (1- uu/cc) + u (n –1) (1 – u cosβ/c ) ]/ [ n – uu/cc – (n –1) u cosβ/c ] v = SQRT[ cc (1- uu/cc)^2 + uu (n-1)^2 ( 1 – u cosβ/c )^2 + 2 u (n-1) ( 1- uu/cc)( c – u cosβ) cosβ] / [ n – uu/cc - (n –1) u cosβ/c ] 该光线的传播方向与x轴的夹角由在真空中的β变成在介质中的φ. tgφ= c sinβ/ [ c cosβ+ ( n′- 1 ) u ] = sinβ/ [cosβ+ u ( n –1) ( c – u cosβ) / (cc – uu ) ] ≈ sinβ(cc – uu ) / [ (cc – nuu) cosβ+ ( n –1) cu ] 消去β，即得 v ~ φ关系式。因非常复杂，此略。 v ~ φ式所表达的已经不是一个正球面，而是一个在x轴向缩短的椭圆球面了。 (1) 该椭球的x向半轴是 a = [ nc ( 1 – uu/cc) / (nn – uu/cc) ] y向半轴是 b = c SQRT[ (1 – uu/cc) / (nn – uu/cc) ] 半焦距在b半轴上。大小为 f = SQRT(bb – aa) = u SQRT[ (nn -1) (1- uu/cc) ] / (nn - uu/cc) 离心率为 f / b = (u /c) SQRT[ (nn –1)/ (nn – uu/cc) ] (2) 光源已偏向球心的后方。偏移距离是 e = (nn –1) u / (nn – uu/cc) a轴顶点处的曲率半径是 R = bb /a = c / n a轴上的曲率中心偏心距与光源的偏心距之比 (R - a) / e = u / nc (3) 光线与波面法线的夹角为 tgB = dv/v dφ= (dv/v dβ) [ 1/ (dφ/dβ)] = f (β) 一个绝对静止的点光源，在运动的介质中发出一个光脉冲。在绝对静观测者看来，当u < c/n 时，脉冲球面将包围发光点；而当u ≥ c/n时，脉冲球面则由于介质的拽引作用而大大向前推移，成了只在发光点前方的椭球面，看上去就象是“吹气球”或“冒气泡”一样。其张角范围是 │φ│≤ 90°. 当β= 0 时，φ= 0 v1 = (c + nu )/ (n + u/c) 当β= 180°时，φ= 180° v2 = (c - nu )/ (n - u/c) 要求 u < c/n ；如果 u > c/n ， 则 v2 < 0 . v2变得与v1 同向，φ= 0 . 这样在介质的运动方向上光速就有两个值了。 当 tgβ= u/c 时，tgφ= SQRT(cc – uu ) / nu v3 = SQRT [cc/nn – (1- 1/nn)uu ] 当介质做低速运动即 u<< c 时， tgφ≈ sinβ/ [ cosβ+ ( n –1) u/c ] φ≈β 点光源周围光波面的形状可近似为偏心球面。光源的偏心距离为 (1—1/nn ) u ，光速的大小近似为 v = c/n + (1—1/nn ) u cosβ 光线的传播方向与波面法线（半径）的夹角近似为 tgB =（n —1/n）u sinβ/c 通过v式可以看出，光的绝对速度大小也可认为是等于被介质减小后的光速再加上被运动介质拽引的速度。其拽引系数为 f = 1—1/nn 这和历史上前人的研究结果是一致的。 ※※※※※※ 相对论一派胡言 物理界黑白颠倒 时空物绝对独立 “倒相者”返璞归真 |
|
建议该帖作者对折射率问题重新进行深入研究 我认为折射率与媒质的质量密度对应关系只是表观现象，其本质的关系可能是折射率n的平方，与媒质总粒子数密度及其振动方向的总自由度数成正比！ 这里的总粒子数可能是包括其质子、中子和核外电子总数，也可能只包括核外电子总数及其原子核或仅有核外电子总数。 振动方向的总自由度数，应该是在不同温度条件下原子核外不同壳层电子、或化合物的不同化学键能电子有所不同，根据能量均分原理，其主要差异在于除三个振动自由度外是否同时存在两个转动自由度，再将它们的总数相加进行能量均分，就可在不考虑重色散因素的前提下得到高精度的折射率计算值。 有关这方面的深入研究我的原始资料不足，只有一本早已被我翻烂的《科学出版社》1981年出版的《物理学常用数表》可供参考，希望条件较好的学者能对这一课题进行深入研究，我只想引用其研究成果作为旁证，全面而彻底地否定相对论的“光速不变”！ 每个人的能力都是有限的，推翻相对论要靠大家的集体智慧和力量。在这个过程中，我们一套全新的物理理论就自然而然地产生了，就让我们携手共进吧！但愿不要相互侵知识产权，除非是像我这样主动为别人的研究提供参考意见。 ※※※※※※ 相对论一派胡言 物理界黑白颠倒 时空物绝对独立 “倒相者”返璞归真 |
|
这里的“转动自由度”应更正为媒质分子的整体转动，还有原子与原子之间的偶极振动自由度等等 上帖中的变异字原文是﹕ 有关这方面的深入研究我原资料很少，我这里只有一本早已被我翻烂了的《科学出版社》1981年出版的《物理学常用数表》可供参考 ※※※※※※ 相对论一派胡言 物理界黑白颠倒 时空物绝对独立 “倒相者”返璞归真 |
|
谭暑生教授的“回路光速不变”公式与这犯了同样错误 “将真空中的 c′= c /（1+ cosβ′u/c）....”光速公式，在极限条件下将会导致光速无穷大的结果。尽管这一公式保证了“回路光速不变”，但却不符合数理逻辑。 当然，这里导出的光在运动媒质中的传播速度公式“c″= c /（n + cosβ′u/c）”，在一级近似条件下是绝对正确的(公式的表达形式错了)，这也就是我们要区分于相对论理论公式的又一个重要的实验基础(我将会在我的论文中进行全面论证)！ ※※※※※※ 相对论一派胡言 物理界黑白颠倒 时空物绝对独立 “倒相者”返璞归真 |
|
刘先生，您连俺老马都不认识啦？ 这个帖子就是咱老马的呀，用实名“马国梁”发的。我的主要思想在《格物》2004年第2期发表，题为《相对论中的问题和解决方案》您可以查查看。文中有对这个问题的简述。我的主要著作名为《经典相对论》，您若给我信箱地址，我可以给您发过附件去。 北京网站上发表的《相对论中的问题和解决方案》和丁一宁网站上的《经典相对论》，因时间较早，有个别地方无法修正，仅供参考。 |
|
我曾写过"折射定律的启示"一文,或许对你有参考作用............. 文中的推理思路是把光看作粒子且与界面发生力的作用,并且考察了拖拽现象还给出了与前人一致的结论. 我的研究方法是尝试性的,目前我并不赞成光的粒子说;但我发现折射定律的一些规律性的东西,在文中我将之称之为"光速变换系数". 我现在在网吧,手边没有该文,你可在网上搜索,也可从保留有该文的人手中(红斌或刘武清先生)获得. |
|
失敬了，当初不知怎么没把作者记下，我保存的数百篇文章和回帖没作者名称的极少。“以太”质量密度计算 当初我应该参与过该帖的讨论，可能是在联谊会论坛那边没注意保留你的网号“maguoliang”。 根据透明物质的质量密估算其折射率在数量级上是高度吻合的，但更精确的计算仍有百分之几十的误差，我很希望能把这种计算误差缩小到百分之几以内(剩余部分由色散引起)，不知用总粒子数及其自由度密度代替质量密度能否做到？这种密度数应该是与折射率的平方成正比。 其他更多的资料我可能没有很多时间去查阅，我只想用这些有查找出处的资料作旁证(需要提供网页链接或期刊杂志的名称页码)。更重要的是，我们还可根据这一数学模型直接计算光波“以太场”的质量密度，这才是物理学真正的突破，看谁能首先获得这一成果？ ※※※※※※ 相对论一派胡言 物理界黑白颠倒 时空物绝对独立 “倒相者”返璞归真 |
|
谢谢！不过我需要的是严格的数学模型，不能再停留在一般的物理概念推演和数学估算上，请看我这里的相关帖子 ※※※※※※ 相对论一派胡言 物理界黑白颠倒 时空物绝对独立 “倒相者”返璞归真 |
|
回复刘先生: 关于＂密度数应该是与折射率的平方成正比＂，我记得沈建其先生似乎有类似的观点，您可查一查。 您的这一观点与我的“呈线性关系”并不矛盾，因为我的“线性关系”是适用于媒质密度很小的情况下。我不认为当媒质密度趋于零时，折射率的导数也趋于零。 另外，我根据光速和密度的关系已经计算过，以太的密度为4350千克/立方米，跟地球上的岩石差不多，为基础密度。若密度增大，那么光速将小于标准值c. （实物体实际上仍为质点系，其内部具有相当大的空间，所以当它在以太中穿行时是完全可以畅通无阻的。） 我还根据引力场的能量密度算得地球表面的引力场密度为0.636毫克/立方米；太阳表面的引力场密度为0.497克/立方米。根据地磁场的能量密度算得地球表面的磁场密度为1.1×10^（-20）千克/立方米。 这些结果不知刘先生感觉如何？ |
|
“以太密度”不会有如此“坚硬”吧？包括“引力场密度”等可统称为“光介子密度”。“光介子场”统一命名讨论 “根据光速和密度的关系已经计算过”的依据是什么？难道以太能量密度会有如此之大吗？如此之大的“以太质量密度”难道不会产生强大的引力场吗？我以为至少要减少八个数量级！ 我历来认为“以太场”就是“引力场”，如果它们的确是一种新的物质形态，那么它们就一定具有相应的质量密度，而且这种质量密度直接决定了其光的传递速度，在引力场强的地方质量密度大光速小，远离引力场的地方质量密度小光速大。关于这一点，似乎还只有齐绩用他的“无形态物质”概念作过定性的说明。 光于名称概念问题，有很多学者都是站在自己不同研究角度定义了不同的名称，使用频率最高的是西方学者提出的“以太”论，将“以太”与“引力场”合二为一可能是中国“民间科学家”的首创，如果我们再它与所有能量转换过程中所产生电磁光学现象结合起来统一考虑，再将黄德民的“光介子”论一并导入，就自然而然得到了一个全新的名词概念---光介子以太引力场，我想统一命名简称之为“光介子场”！ “光介子场”名称的最大特点是形象、直观，就是说在一切物质在这种场中的任何运动变化都将伴随着“光”现象的产生！ 在这里，除了齐绩的“无形态物质”概念之外，还有一个最具东方古老文明特色的熊承kun(两个方字下一个土字)“太极子”论，我甚至仍处在“光介子场”与“太极子场”两个名词之间难以取舍，持此提出来敬请各位勇跃讨论。 ※※※※※※ 相对论一派胡言 物理界黑白颠倒 时空物绝对独立 “倒相者”返璞归真 |
|
应该是严格的数学模型了!或许你已经看过该文,对你没有参考价值就算了. 寻找“光在介质中的传播规律”一文的发贴作者，原题是《我终于彻底明白光在运动介质中的传播规律啦！》 |
|
请提供链接，我至少应知道哪个模型是谁提出来的，严格的数学模型应该是理论计算与实验数据的高度吻合 ※※※※※※ 相对论一派胡言 物理界黑白颠倒 时空物绝对独立 “倒相者”返璞归真 |