都知道光纤陀螺不但要知道角速度的大小，
还要能判断角速度的方向，
所以实际相差（或时差）是有正负的，
比如如果规定顺时针旋转时的相差为正，
那么逆时针旋转时的相差就是负，

同样的，在王汝永“四边形实验”中，
假设四边形的
“上边”为A，
“下边”为B，
并且规定：
A向左运动时，产生的相差为正：+Δφ，
B向左运动时，产生的相差就是负：-Δφ，

现在A和B以同样的速度v向左运动（相对地球），
测量结果肯定是回路相位差为零：Δφ=0，
但原因就可能有两个：

1、由于A相对B的速度Vab=0，所以Δφ=0，
A和B中根本就没有sagnac相差出现，

2、由于（+Δφ）+（-Δφ）=0，所以总的Δφ=0，
A和B中都有sagnav相差出现，只是效果相反，于是相互抵消了，

相对论的看法肯定是1，
而新以太论的看法则是2，
谁对谁错？怎么检验呢？

新以太论的方法可能是： 设法产生一个以太风，它只作用于A，很少作用于B， 由于A有N圈的累积效应，灵敏度很高， 所以只要有较微弱的以太风就可以了， 至于以太风的产生方法就比较多了， 只要有粒子的运动，都可以部分戈引、带动以太运动， 而且粒子的加速运动可能对以太的戈引效果更大些， 这可以做一个“加速菲索实验”来检验？ 所以“王汝永装置”至少应该可以用来测量交变的电场或磁场， 输出的应该是一个交变的相位差， 但要把装置稍加改动，即屏蔽3个边， 或者把A和B的距离拉开一些， 总之这个高灵敏装置可能可以用来探测以太风的存在？ 而且利用这种往复光纤闭合回路的效应累积方法， 我以前说的“磁光偏转角检验”也就变得很现实了， 我们只要把“A组”单独置于螺线管内，
把“王-杨装置”放在飞机或汽车上，
如果A内确实仍然存在sagnac相差，
由于法拉第磁光效应，就会出现偏振角的明显变化Δθ（参见附文），
只要光纤圈数N足够大，光纤要用保偏光纤，
（如果飞行器的速度和磁场强度较高，圈数N也可以很少）， 注意：如果只对B组进行同样的实验， 那么产生的偏振角变化量Δθ的方向应该是相反的， 当然由于测量的不再是双向激光的相位差了， 而是单向闭合回路内光的偏振角变化量Δθ， 所以光纤的一端接光源，另一端接探测器（检偏器+照度计）， 所以应该称为“王-杨装置”？呵呵， 这也就间接的证明： 2、由于（+Δφ）+（-Δφ）=0，所以总的Δφ=0，
A和B中都有sagnav相差出现，只是效果相反，于是相互抵消了，

具体原理和方法可以参考附文：
《又一个光速相对论实验：磁光检验 》
作者:yanghx  2005/05/11 17:21    帖号:65988
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“运动光学”的另一个典型实验是：磁光偏转角检验，

都知道法拉第磁光效应的偏振面旋转角度为：
θ=aBL，
其中：
a是磁光系数，与磁光晶体材料的性质相关，
B是螺线管磁场强度，
L是螺线管内的磁光材料长度，

装置组成：激光源+起偏镜+法拉第器件+检偏镜+高灵敏照度计，
（用光纤也可以，用于光纤中的法拉第器件也很多了）
当装置系s'以速度v相对以太系s运动时，
如果存在直线段L内的sagnac效应，
则会产生磁光材料长度L的变化量：
ΔL=vt=v（L/c）
于是产生转角变化量：
Δθ=aB*ΔL= aBv（L/c）= aBL（v/c）
这个微小的Δθ可以用高灵敏光度计测量到，
（只要a、B、L、v足够大）
B可以用超导强磁场，
L可以用较长的磁光材料棒，
这样可以尽量减少对v的要求，
但是对激光功率和B的稳定度要求较高，
所以要提高信躁比还是只有提高v，

实验时可以先使v与c反向，记录照度计的值，
然后180度旋转装置，使得v与c同向，
对比照度计显示值的变化量即可，