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在新以太表达形式下,保持了真空物质本性,相对论只不过是一种表观上的近似算法
新的以太动力学要求建立真空低层次的背景(暗物质). 这样力的作用就可以按照介质理论来计算. 引入的非线性理论就突破了协变不变性的限制, 因而建立一种更复杂,更完美的质量,动量,能量守恒体系, 相对论只不过是一种表观上的近似算法. 这句话听起来很悬,但是它确实是存在的.这是一种用不可压流结果来近似计算可压缩流动的算法,但是现在失传了,原因是由于该算法把定常问题变换成非定常来算,当年对空气动力工程问题价值不大,最早夏皮洛在他的经典著作提过此问题.但是后来也许是他发现还有误差,就删去了这一段.为了研究这种可压缩和不可压缩关系的性质,可以设法先从速势流动开始,研究空气动力学的可压缩波动方程的种种变换,看看洛伦兹变换是不是也属于这个家族之中.现在非定常流动又热了起来,我们可以利用计算机推理工具代替我们的大脑去寻找这个变换,计算机找到的这种变换是拟洛伦兹时空变换,使用它可以把不可压流波动方程变成可压流波动方程.说明在声学波动方程的数学描述上:相对论确实是一种从不可压缩流结果通过映射来计算可压缩流的近似方法.精度是空间上二级,时间上一级.数学描述中可压缩因子（１-β２）出现在方程系数中就是可压缩流动,而出现在变量变换中就是用不可压缩流加相对论来对真实流场进行近似计算.这时变量变换的数学描述就可以看成的空间伸缩时间延迟．因为Maxwell方程的波动方程和不可压流是完全一样的，所以也期望上面得到的结论可以引伸到Maxwell方程的讨论中,提出这样的问题?不可压的Maxwell方程加上罗伦兹变换是否也等同于一种可压缩的电磁场.' 为简单起见,讨论采用无量纲形式,这样 线化亚音速可压缩流的波动方程为： d2(φ)/d2t=(1-β^2)*d2(φ)/dx2 +d2(φ)/dy2..<-1> 其中 d2(φ)/d2t 表示φ 对t 的二阶倒数,而不可压流以及引力场的波动方程为： d2(φ)/d2t=(1-β^2)*d2(φ)/dx2 +d2(φ)/dy2.<-2> 其中β=v/c=马赫数,c式波动的速度,首先让我们利用待定系数的方法寻找一个时间空间的线性变换, 能够把把右边的可压缩流动方程变换到左边的不可压缩形式方程.另外还要补充两个条件:第一,这个变换对待不可压缩流(静止系统)要有罗仑兹变换尺缩的性质.第二它还要对不可压缩流动的时间膨胀的性质.按照这些给定的约束条件,我们可以很容易用机器推理(maple)得到其中合乎意义的变换如下: x=(x'-βt')/sqrt(1-β^2); y=y'; z=z'; t=(βx'+t)/(1-β^2) ....<3> 这个变换不是协变不变的,因为我们要把可压缩流动变换到不可压缩,方程形式必须改变,那么它就不可能是协变的,而协变不变性只能用在不可压波动方程之间的变换,亦即从达朗贝尔方程到达朗贝尔方程,这个把可压变到不可压,也就是把声速从可以超越变到不可超越的变换的逆变换为: x'=x/sqrt(1-β^2)+βt; y'=y; z'=z; t'=βx/sqrt(1-β^2)+t.......<4> 可以看到,这个变换,也有时间膨胀,但是和洛伦兹变换在时间膨胀上面相差一个因子sqrt(1-β^2),就麦氏方程来说,时间膨胀是否得到试验支持也是争论的议题,所以我们可以认为从试验上面看不出他们的区别,所以我们不妨把这种变换称为拟洛伦兹变换. 从空气动力学上看,把波动方程的时空变量采用拟洛伦兹变换,就可以把它变成一个在洛伦兹时空里面的不可压缩流的波动方程___达朗贝尔方程, 在这个相似变换里面,不可压波动方程的系数(1-β**2)可以通过时间空间的(旋转)洛伦兹量换把它变换走,变换到时空关系里面去了,从而变出来一个标准的达朗贝尔方程(不可压流). 这是一个非常有意思的事情, 他说明我们用不同的数学系统来描述可压缩声波客观的时候,(1-β**2)的因子既可以在时空变换里面存在,也可以把他看成方程组的可压缩性的影响因子,前者就形成了协变不变的一系列数学描述的框架,后者就是真实的迦里洛时空中的可压缩流动. 甚至同构的数学表述还不止这两种,我们还可以引入普朗特变换等等,这又是一种新的时空构架. 这也就是说,我们常识所依赖的普通空间的可压缩流动的波动方程,和类似洛伦兹空间的声速不可超越的波动方程,实际上是同样一回事情,起码他们的数学表述是一样的. 于是使人自然产生这样的想法,可压缩流动与不可压缩流动的相似变换关系,和电磁场波动方程以及它所遵循的时空变换关系,看起来是相差很远两个领域的效应，也有一样的数学描述.这里面有没有物理上的内在联系?这样就更增强人们借助空气动力学方法探索maxwell方程强非线性化表达形式的兴趣. ※※※※※※ 换只角度看世界,世界更精彩! |