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《 时 空 物 质 论 》 作者：韩炳国 工作单位：河北省唐山市迁安市迁安镇人民政府 第二章 认识世界物质性的基础－－原子 第二节 原子磁场的构成与运动 四、磁力线的类型及关系 根据导体电流周围的磁力线和正、负点电荷周围的磁力线分布状况 以及多个电子在原子核外部和内外部的运动轨道等分布状况可知，磁力线应当分为 两种类型。 第一种类型的磁力线都不经过磁心的所在位置，但在磁心以外形成 以磁心为中心的多层同心圆，它位于与电流方向垂直的一个平面内或任一存在两极 区别的原子、其它粒子或星球的赤道平面或延长平面中，其中的每一个磁粒子都在 磁力线整体所在的环状区域内向前运动。 在这类磁力线中，各层次磁力线的区别就是与磁心之间的距离及其本 身的长度，内层距离磁心较近，长度较短；外层距离磁心较远，长度较大。（注： 磁心是一个立体区域，为了方便起见，我们把它简化成为一个点） 第二种类型的磁力线都经过磁心的所在位置，并以磁心为中心点， 以磁心和磁心两侧赤道平面及其延长平面中的两个对称的点为三个必经点，在任何 一个存在两极分化的粒子或星球的、垂直于赤道平面的各个平面内形成多层并列或 重叠的“８”字形磁力线网络。长度相等的磁力线形成一个层次，每个层次的磁力 线都象是灯笼的外围骨架那样，既分布在磁心所在位置上又分布在磁心周围的一定 区域中。这种类型的磁力线中的磁粒子都首先从磁心发出，沿着一个圆环形运动途 径向赤道平面或赤道延长平面方向运动，在穿过赤道平面或赤道延长平面以后，沿 着这个圆环式的轨道又返回磁心，然后，在经过磁心以后还沿着同样的圆环形曲线， 向与先前相反的另一侧的赤道平面或赤道延长平面方向运动，并在穿过赤道平面或 赤道延长平面后，再沿着圆环式的轨道返回磁心，并以这种方式循环运动。 各层次第二类磁力线之间的差别主要是长度和分布范围，内层磁力 线的长度较短，分布范围较小；外层磁力线的长度较大，分布范围较广，这种磁力 线中的每条磁力线虽然都在磁心位置上相交，但并不融合，一条“８”字形磁力线 也不分裂成为两条“０”字形的磁力线。这种磁力线在磁心周围的分布状态，就象 是绑在一根柱子上的大小不等的圆环。 理论上，第一类磁力线应当在磁心以外赤道平面或延长平面中，形 成多层并列分布着的同心圆。但是，由于各层次第一类磁力线与原子核之间的距离 存在差异，核的自旋运动以及核向某些方向的运动，由内而外通过第二类磁力线的 传递存在着先后不同的时间差，尤其是这种磁力线牵引着某些粒子或物质时，这个 时间差就会更大，而且，各层次第一类磁力线还可能受到不同的外力影响。 所以，在各种因素的影响下，这种磁力线实际运动过程中并不都是 在磁心以外形成多层次的标准同心圆，不同层次的第一类磁力线可能并不分布在一 个标准的平面中，而是各层次第一类磁力线所在的平面之间存在一定的交角，某些 外围的第一类磁力线还可能象太阳系中的慧星轨道与行星轨道相交那样，外围第一 类磁力线的某些部分还将分布在原子核附近的区域中，并与原子核附近的第一类磁 力线相交。 因为同一条磁力线中的正、负磁粒子的质量、体积和密度都基本相 同，在相邻正、负磁粒子质点之间距离增大时，相互之间的结合力就会减弱；在相 邻正、负磁粒子质点之间距离缩小时，相互之间的结合力就会增大。所以，当磁粒 子对进入正电性粒子内部以后，正磁粒子受到前方正电性粒子的排斥力都会大于后 方，正磁粒子的质点就会后移，负磁粒子受到前方正电性粒子的引力大于后方，负 磁粒子的质点就会前移，质点后移的正磁粒子与质点前移的相邻负磁粒子之间的结 合面及其相互之间的结合力都较大，质点较为疏远的相邻正、负磁粒子之间的结合 面较小，相互之间的结合力较弱。这样，质点较为靠近的相邻正、负磁粒子，就会 以一个粒子对的整体的形式，与相邻的磁粒子或磁粒子对相互联接在一起。 在磁力线进入正电性粒子的内部以后，直至到达这个正电性粒子的 外部为止，其中的相邻正、负磁粒子就会组成一个枣核型的磁粒子对，其中的正磁 粒子位于这个磁粒子对的前方。当磁粒子对中的磁粒子运动到正电性粒子的外部以 后，正磁粒子不再受到排斥力，但负磁粒子在脱离这个正电性粒子时，却受到了后 方的正电性粒子表面的牵引力，这种牵引力使负磁粒子的质点后移，并与后方的正 磁粒子组成一个磁粒子对。这时，负磁粒子位于这个磁粒子对的前方。 这样，高速运动状态中的处于波体状态中的磁粒子对组成的每条磁 力线，都象是许多枣核尖对尖的穿在了一起时所形成的封闭链条，由正磁粒子位于 前方的磁粒子对组成的磁力线，正磁粒子首先与运动途径中的其它粒子或物质相接 触，正磁粒子与其它粒子或物质的接触面大于负磁粒子，正磁粒子的作用力也大于 负磁粒子，这种磁力线对其它粒子或物质产生正电性物质所能发挥出来的作用，我 们可以把这种以正磁粒子为首的磁粒子对组成的磁力线，叫做正磁力线；反之，我 们可以把另一种以负磁粒子为首的磁粒子对组成的磁力线，叫做负磁力线，负磁力 线产生负电性物质所能发挥出来的作用，第一类磁力线和第二类磁力线中都存在着 正磁力线和负磁力线的区别。 因为相邻两条磁力线运动方向相反并从对方那里获得运动动力，而且， 两者还成对的并列分布在几乎同一条轨道内，两者的运动途径完全相同，所以，相 邻的一对磁力线实际上就是正磁力线与负磁力线的异性关系。 但是，当一对磁力线同时从两侧通过同一个非中性带电粒子时，两 者的正、负属性将完全相同。通过正电性粒子内部的一对磁力线在该粒子的内部以 及脱离该粒子时，它们都将是负磁力线；通过负电性粒子内部的一对磁力线在该粒 子的内部以及脱离该粒子时，它们都将是正磁力线，这时，即使每一对磁力线的正、 负属性都完全相同，每一对磁力线之间仍然会在其磁粒子相互接触的过程中产生对 于对方的牵引力，从这方面情况上看，相邻一对磁力线的实质仍然互为正、负，在 更多的情况下，每一对磁力线都是正、负磁力线组成的磁力线组合。 这样，当成对的正、负磁力线通过同一带电粒子时，如果这个粒子 带正电，正磁力线中为首的正磁粒子与之相斥，负磁力线中为首的负磁粒子与之相 吸，正磁力线中为首的正磁粒子与该粒子的接触面小于负磁力线中为首的负磁粒子 与该粒子的接触面，正磁力线与该粒子之间的磨擦力转变而成的推动力，将小于负 磁力线与该粒子之间磨擦力转变而成的牵引力，正电性粒子的运动状态将受到负磁 力线的部分牵引力的影响；反之，负电性粒子的运动状态将受到正磁力线的部分牵 引力的影响。 在不考虑第一类磁力线整体所在的空间位置是否变动的情况下，磁 粒子不断的向前运动，就是它的纵向运动；而第一类磁力线整体所在的空间位置随 着原子核的运动而有规律的向某一个方向的移动，就是第一类磁力线的横向运动； 在不考虑第二类磁力线空间位置是否变动的情况下，第二类磁力线内部的磁粒子接 近或远离磁心的循环运动，就是第二类磁力线的纵向运动。 如果我们把每条第二类磁力线都看作是两个封闭的圆环，那么，将 其中的任何一个圆环用磁心位置上的那一点与距离磁心最远的那一点、位于赤道平 面或赤道延长平面上的那一点，平均分割成为两段以后，其中的一段磁力线中的磁 粒子总是在远离磁心、向距离磁心最远点方向运动的，它就象是磁心发出的一样， 我们可以把这段磁力线叫做发出的磁力线；与之相对应的另一段中的磁粒子总是从 距离磁心最远点向磁心方向运动的，它就象是返回磁心的一样，我们可以把这段磁 力线叫做返回的磁力线。每条第二类磁力线都有两段发出的磁力线和两段返回的磁 力线。因此，第二类磁力线不仅存在着正磁力线和负磁力线的属性区别，而且，正 磁力线和负磁力线各自还都存在着发出的磁力线和返回的磁力线之间的区别。 无论是第一类磁力线还是第二类磁力线，两者都能够在捕获到与内 部磁粒子对相同的正负磁粒子对以后使整体长度增大； 当磁力线被某些既不是同 向运动又不是反向运动的高速粒子或物体旋转切割时，都会出现磁力线某些段落的 损失，就象发电机切割磁力线一样，使磁力线出现损耗，在这种情况下，磁力线的 长度就会缩短。 这样，分布在中性物质辐射源周围的磁力线，就最容易受到中性物 质辐射量的影响。中性物质辐射源的辐射量增大，其周围的磁力线所能获得的磁粒 子对的数量就会增多，磁力线的长度就会增大；反之，中性物质辐射源的辐射量降 低，其周围的磁力线所能获得的磁粒子对数量就会减少，磁力线的长度在少数情况 下会保持不变，而在多数情况下，磁力线普遍都存在着损耗，磁力线的长度基本上 都会随着中性物质辐射源辐射量的降低而缩短。 当同一区域内的磁力线都携带着大量的正电性物质或负电性物质时， 磁力线将表现为带电，这些同性物质之间的排斥力使磁力线之间也相互排斥，并使 磁力线向排斥力更小的方向扩展，这是磁力线能够形成立体网络体系的主要原因。 第一类磁力线运动途径中的非中性粒子的运动状况将受到第一类磁 力线施加给它的牵引力的影响，正电性粒子的运动状态，将受到第一类负磁力线施 加给它的牵引力的影响，负电性粒子将受到第一类正磁力线施加给它的牵引力的影 响。 当第一类磁力线的作用力施加给第二类磁力线时，如果第二类磁力 线上并未携带着带电粒子，第一类正、负磁力线对第二类磁力线施加的正、反两个 方向的作用力完全相等，第二类磁力线的运动状态将不会受到第一类磁力线的影响， 第二类磁力线所在的空间位置也不会发生变化；如果第二类磁力线上携带着带电粒 子，而且，正电性物质或负电性粒子占据绝对多数，那么，第二类磁力线将受到第 一类磁力线的牵引力影响。 携带着正电性粒子的第二类磁力线的运动状态，将受到第一类负磁 力线施加给它的牵引力的影响，携带着负电性粒子的第二类磁力线，将受到第一类 正磁力线施加给它的牵引力的影响。因为第一类磁力线分布在原子核的赤道平面及 其延长平面中，而第二类磁力线则要穿过应当平面及其延长平面，所以，基本上都 携带着原子核辐射出来的正电性粒子的第二类磁力线的运动状态，都会受到第一类 负磁力线的牵引力的影响，这将使第二类磁力线所在的空间位置，不断的围绕着原 子核的磁轴转动，当所有第二类磁力线都处于这种运动状态时，就表现为第二类磁 力线网络的整体发生了自旋运动，原子核的第二类磁力线所在位置不断的围绕原子 核磁轴的运动，就是第二类磁力线的横向运动。 由于第二类磁力线要穿越原子核的内部，所以，第二类磁力线的横 向运动将带动原子核发生自转运动，但原子核发生自转运动的主要动力并非来自于 第二类磁力线的横向运动，而是原子核内部的第一类磁力线的牵引力。同时，在周 围其它物质的阻力下，第二类磁力线的横向运动，将使其原来所在的平面变成一个 Ｓ型曲面。 第二类磁力线中的发出的磁力线对运动途径中的其它粒子，施加使 其它粒子远离原子核的作用力；返回的磁力线则对运动途径中的其它粒子，施加使 其它粒子接近原子核的作用力，但返回的磁力线产生的作用力大于发出的磁力线的 作用力，两种作用力的差值，使第二类磁力线运动途径中的其它粒子受到朝向原子 磁心方向的作用力，这种差值，就是引力。 当第二类磁力线的引力施加给第一类磁力线时，第一类磁力线将受 到一定程度的压力，当第一类磁力线上也携带着原子核辐射出来的正电性粒子， 这些正电性粒子又产生了第一类磁力线之间的斥力，使第一类磁力线之间相互远 离时，第二类磁力线施加给第一类磁力线的引力及其转变而成的压力，将阻止第 一类磁力线向更大范围的扩张，使第一类磁力线不会在无节制的膨胀过程中发生 崩溃现象，而第一类磁力线之间的排斥力对第二类磁力线产生的反作用力，又阻 止了第二类磁力线无限制地向磁心方向的塌缩。 在外层磁力线对内层磁力线的压力作用下，距离磁心越近，磁力线 受到的压力就越大，磁力线的分布密度也就越大，这使原子核的绝大部分磁力线 都集中在核及核周围很小的一个范围内，这个范围内的磁力作用或引力作用及其 转变而成的压力作用也就最大；而在核外的磁场范围内，距离磁心越远，磁力线 受到的压力就越小，磁力线的分布密度及其作用力也就越小， 各层次磁力线之间 的间隔也就越大。 从以上情况中可以看出，第一类磁力线和第二类磁力线都自成体系 但又相互制约和补充，而第一、二类磁力线及其正、负磁力线的双重体系，多层 次、重叠式、相互渗透着分布和运动在原子核磁心周围的一定范围内，实际上就 组成了一个最为标准的磁场。 同时，由于带电粒子之间的相互作用是磁力线与带电粒子之间、磁 力线与磁力线之间相互磨擦的过程中产生的作用力， 带电粒子虽然是磁力线的主 体，但带电粒子之间的相互作用却是带电粒子之间并未接触的情况下发生的，所 以，磁力线实际上就成为了相互作用的主体而非媒介。 版权所有。欢迎转载，但必须注明作者姓名，欢迎投资出版此书，具 体合作情况见我的网页http://qahbg.yeah.net，此网页中还收录了《物理学的 新进展》第一章也即《时空物质论》第二章内容及相关图片。 《时空物质论》 http://hanbingguo.home.chinaren.com 本人电子信箱： bingguo-han@163.net 欢迎朋友们光顾我的网页，希望能够找到出版或翻译此书的合作者，谢谢！ http://hanbingguo.home.chinaren.com> |