何沛平所提供的实验数据不足为证！甚至连定性的效果都不敢保证。

但是，依据 范德华气体熵的计算表达式（该表达式曾于99年清明节得到南京大学原化学系 物化专业的 丁维平博导的认可），可知 分子之【其实，后来于07年 发现 在兰州大学汪志诚编著的《热力学统计物理》一书第三版的第84页 也有类似的表达式】间的色散力水银（液态汞）体内的（若）“金属键”可以等效地视为分子之间的色散力（类似于液氦体内的色散力），都服从范德华气体状态方程，将范德华气体状态方程替代理想气体物态方程即可立即顺利地严苛导出 色散力（场）的散度也可以极化出温度梯度，但必须存在着外力场【含惯性（离心）力场】的诱导，才会产生色散力场的散度；这就像顺磁性介质在外磁场的诱导下也会激发附加的磁场那样，色散力强的强度与其密度呈正变关系，当且仅当存在着密度梯度时才会出现色散力强的散度，当然垂直放置于重力场中的水银柱内肯定存在着密度梯度（虽然可能是不很明显的数值）。所以 水银（液态汞）柱在重力场中的温度梯度比理想气态柱的温度梯度偏大，因为含有附加的色散力场散度的附加贡献的温度梯度，对于弯曲状态的弹性（固）体例如被卷紧的钟表发条其发条盘的中心与其外缘应该存在着径向温梯，因为固体金属中的金属键也等效于色散力场且存在着密度梯度（假设处于完全弹性形变的范围），这并不是一厢情愿的主观想象（并非想象丰富的结果）绝非无稽之谈而是严苛的数学推导结果的物理解释，即假设 固体的形变处于完全弹性形变的范围之内，大家知道固体处在完全弹性形变的范围严苛地服从胡克定律即其“胁强”属于形变的单值函数，即对时间呈反演对称，用热力学语言说属于可逆形变的定熵过程，每一个形变状态都属于热力学平衡态即处于比熵均匀分布的状态，又因为存在着密度梯度，所以必然存在着温度梯度。