| 读帖时，帖子不存在 |
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一大堆的呓语，胡扯淡，胡说八道，思维混乱……
载流无限长直导线所激发的磁感应线为一系列的同心圆，某点的磁感强度与该点到该导线的垂直距离成反比；该导线垂直穿过这些圆环的公共圆心。 这在任意一本电磁学内容中都有明确的陈述；哪里需要你来普降甘霖…… |
| 磁场和电场有相同的运算规律。点荷（元荷）在一点P产生的场是平方反比的，无限长线荷产生的场是一次方反比的，无限大面荷产生的场是零次方反比的。 |
| 还有我亲手做的实验：在一铜管两端通入交流电流，就在铜管中间轴线上的导线两端感应出同相位、同幅度的电压。理论和实验都证明内部存在磁场。在这个铁的事实面前，谁还说不？ |
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轴向对称的磁场可将导体轴向受力互相抵消，因而看不到轴向受力。轴线径向对称的磁场可将径向受力互相抵消，能突显轴向受力。
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安培环路定理∮B·dl=μ0Σi不是普适的定理。它适合闭环积分路径和电流铰链的这样一种拓扑关系，也就是环套环的关系。还存在一种拓扑关系，我用铜管弯成的闭合导电回路，我把积分路径选在铜管内部，和导电管轴线垂直的、被电流包围着路径。这时拓扑关系变了，安培环路定理在这个情况下就暴露出无能的一面了。前面我推导了Q点切向B不等于零的情形，那么这个环上就有环路积分不为零的情形出现了。
我[8楼]提出的问题，其含义就是，当我告诉你存在一个对其磁感应强度积分不为零的积分环路时，但不告诉你是哪种拓扑关系，你是无从判断这个环路是否包围电流的。它也许是包围电流的，也许是被电流包围的。因此不能通过∮B·dl≠0来判断积分路径是否包围电流。 我揭示了两种拓扑关系的区别，因此我认为安培环路定理存在应用违例。 |
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一个圆环管，环外半径为R1，环内半径为R2，管半径是R3=(R1-R2)/2的圆。在这个圆环骨架上均匀密绕了N匝导线，这就是一个密绕螺线环(不计导线直径)。设通过导线的电流是I，那么这些线匝的总电流就是NI。电流产生的磁场集中于螺线环内形成闭环磁场。按安培环路定理，沿这个闭环磁路的积分就应该是μ0NI。
我可以把这N匝线圈看作N个独立的，流有电流I的单匝线圈，每匝都有一个独立的电源供电，这样总效果不变。 我在这样的通电密绕螺线环平面上，画一个半径为r的同心圆，0<r<R2，作为积分路径。事实上，这个积分路径和任何一个电流回路都不铰链。但是每匝导线都有最近一点接近积分路径上的一点，根据我主题帖的计算分析，推测路径上每点的磁感应强度也不为零。因此我推测这个路径上的积分也不为零。 把积分环路包围的电流产生的磁场作为被积分的磁场，我认为才是定理的实质精神。而不等于零的积分结果不一定代表包围的电流不为零。不被包围的电流所产生的磁场可能会对左边的积分有贡献，并非教科书中所述的能抵消为零。教科书中的例子都是无限长载流导线，根本没有涉及任意电流回路的证明。其实这很容易，只要证明在一个导电圆环平面上，大于圆环半径的位置，磁感应强度不等于零就可以了。 |