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图示中的圆圈表示铜球壳，其中 带符号“□”、“△”的“箭头”分别表示 AC与CB段导线上的安培力的指向；不带 符号的“箭头”都表示稳恒电流的方向（图中并未示出电源，应该能够理解）。圆圈内部的“折线”（ACB）表示 “三角形”（闭合）回路的两个边，其中第三边（即AB边）被金属球壳替代。【注意，其中C点与球壳不接触，即 与球壳保持电绝缘】 只要将 图示中的圆圈想象成（铜质）薄球壳即可。 其中 A、B两点都是导线与金属球壳的焊接点。球壳表面的电流都沿着“经线”流动，每条经线的电流强度是相同 的。球壳表面的电流处于轴对称分布的状态。所以球壳表面的电流不会在球壳内部激发出（剩余）的磁场。 这样 球壳表面的电流也就无法对ACB中的传导电流产生力的关联，也就是说 球壳表面的电流并不存在着剩余的安培力。 这就相当于三角形闭合回路中缺少了一边，只剩下两边。这两边就相当于不平行的两个方向相反的电流元的之间的 安培力并不服从“牛三”的要求，即作用力与反作用力并不再同一条直线上且也不保持平行。其矢量和明显不等于 零。即AC 与CB段导线上的安培力都垂直于导线且都指向（邻近的外侧）球壳。 其中AC段导线中的电流因为流在CB段导线中传导电流所激发的磁场中，所以AC段导线中的电流受到了安培力的作 用，同理 可知 CB段导线中传导电流也受到了安培力的作用。这两个安培力并不平行 当然也就无法互相抵消，其 矢量和并不等于零。当然将引起系统做加速运动。 如果电流是均匀流在圆管表面（电流轴对称分布于圆管表面），那么依据“安培环路定理”，在该圆管表面的电流 所激发的磁场是不可能剩余在其管内空间的，因为在管内沿着任意闭合曲线对磁感应线的闭合环路线积分必须等于 曲线所围的传导电流。因为电流全部分布于管壁上，所以其管内无磁场。当然这导管的横截面可以做成矩形或其他 任意的平面几何形状，但必须保证管壁上的电流密度线呈均匀致密的并行线分布状态。这就类似于在金属管壁表面 均匀分布着电荷那样不会在官腔内存在着剩余的电场。对电流使用安培环路定理，类似于对电荷使用高斯定理；你 可以将环路一部分沿着管壁的外侧 另一部分沿着管壁的内侧做一小段闭合回路进行分析，因为表面的磁感应强度正 比于表面的电流线（沿着管道的横向围线上的分布）密度。 |
