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已知m0r0=αh/2πc
令m=km0，总有r=r0/k m0=m/k，r0=kr 满足 αh/2πc =m0r0 =(m/k)kr=mr 因此 m、r互为倒数函数 |
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已知m0r0=αh/2πc
令m=km0，总有r=r0/k m0=m/k，r0=kr 满足 αh/2πc =m0r0 =(m/k)kr=mr 因此 m、r互为倒数函数 |
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对【25楼】说：
引用【你看马天平 为之而动怒过么？】 ===== 难道541218 想挑逗想教唆吗？ |
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g=εE×B，这是电磁场的动量密度表达式（援引自《电动力学》）。 对于平行板电器在平动的同时还作自转（自转轴与电力线、与运动方向皆不平行），导致V与D两矢量的夹角"θ"作周期性的变化；即有θ=ωt，式中的ω则表示自转角速度。 对于运动着的恒电场，有 H=V×D （援引自《场论》），故有 gv=（εE×B）v=[μD×(V×D)]v={μ[(D^2)V-(V·D)D]}v=μ(D^2)V[sin(ωt)]^2；(式中的"θ"表示V与D两矢量 的夹角)。式中的“脚标（v）”表示电磁动量密度矢在速度v方向上的分量。 可的结论： 匀角速自转着的恒电场的平移动量乃属该恒电场平移速度V与电位移D两矢量夹角(θ)或曰是时间t的周期函数；即显示出此时该自转着的恒电场的平移动量并不保持一个恒定值。 ……………………………………………………………………………………………………………………………… 因为 动量属于一种矢量，所以 动量矢守恒规律完全可以分解成 同一方向上的动量守恒规律，互相垂直的矢量之间是不可能互相调剂的。所以 对于动量守恒只需周密追究在某一个方向上的分量是否守恒即可，首先将总矢量分解为三个互相垂直的方向上的三个方向矢量，再对任意一个方向上的矢量进行受力分析即可。本着这个原则，我们不妨只关注体系的总矢量在沿着其平移速度V之方向上的分量是否符合矢量守恒规律即可。所以可以忽略其叉积项只保留其点积项即可。 因有 v^2≡V·V； P(V·V)/V^2≡V×(P×V)+(V·P)V 故有 P(V·V)/V^2≡V×(P×V)+(V·P)V 若只考虑其总矢量在V方向上的分量，则有 V×(P×V)+(V·P)V→(V·P)V #################################################################################
从上面的矢量分析结果来看，自转着的 恒电场（如充电后的 平行板电容器两极之间的电场） 的平移动量 g=εE×B=μ(D^2)V(sinθ)^2= 乃属周期函数，因为有θ=ωt；其中的 ω 表示恒电场的自转角速度。 但该充电后的电容器虽然在作匀角速自转着，却并未遭到周期性外力的作用， 其电磁动量为何要做周期性变化呢？ 这就是 动量守恒定律的尴尬典例。上述结论可不是 一厢情愿的无稽之谈 而是 有着坚硬的逻辑基础的。 究竟在其逻辑过程 即矢量分析计算过程，在哪一个环节发生了差错或偷换了概念？若你能指出其实质性（结论）的差错或偷换了概念 |
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回43楼:
1，你看见的只是符号,把假的当成真的了。于是,赵就成大师了； 2，不要挥舞钱，那证明不了你什么，玩这低级趣味没意思。 |