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嘿嘿，你才知道？晚啦！
这个牛皮轮不到你来吹了吧？ 王飞给你设计的转动圆盒是无法产生稳定温梯的。离心力是不可能完全与引力等价的。 再往前走一步还会把你吓死呢——从非质点的动量不守恒可以轻易导出能量其实是相对的：大名鼎鼎的能量守恒定律其实也只适用于质点和定轴刚体。木星向外辐射的热能远远高出其从太阳吸收的能量，就是证据。 奇葩的是王飞一惯热衷于构思五花八门的永动机方案，却无意从理论的角度寻找能量守恒定律本身的漏洞。如此沉迷于舍近求远、事半功倍，真是咄咄怪事。 |
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一个转动的实心球在太空中可以转动到永远——惯性定律没错；
而一个空腔中含有气体的空心球却无法做到这一点： 离球心远的气体分子的圆周速度大于离球心近的分子的线速度。即：任一薄球层的速度与该球层的半径成正比。 而气体分子在作群体圆周运动的同时还会杂乱地在各球层间、串门、跃迁，球壁与气体分子之间不可能没有磨蹭， 从而导致球体减速、向外辐射热能，最后球体的转速趋向于零——惯性定律只适用于质点、刚体、恒温、绝热的理想环境！ |
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这是一个最绝妙的理想试验方案，虽然几年前就曾想到过该方案，但由于当时的动力学分析出现疏忽，导致误以为并非严密的证明方案，遂置之。
今天 总觉得 变分法 以及分子运动论的思想方法的结果都属于数理逻辑证明思路，其结论似乎需要验证 才更令人心无余悸，物质实验很困难，很希望能找到一个理想实验方案，于是，无奈之下 又对该方案重新审查,试图通过改进方式以使之严密化，经得起诘难，一个回合下来 视乎很严密，却怀疑，很可能这是与运转方式有关，再后来的深入思索 认真分析严苛地自我诘难后 居然发现 无论气球的自转方向如何 体系（总）角动量总是与均熵律 共存亡！其实 分子运动论的思想方法 也同样经历过几年搁置的过程，也是后来重审过程才发现其严密性的。 这个理想实验方案中 大圆盘的自转角速度决定着离心力场的强度，气球的自转角速度则可以缓慢进行，但气球中的密度梯度 温度梯度 则取决于 圆盘的自转角速度，气球体内的温度梯度的周期性取决于气球的自转角速度，由于气球的自转角速度与圆盘的自转角速度是各自独立的，这就将气球内部的温度梯度与周期相独立，这就可以创造出很大的温度梯度和很长的周期，使得传导热流来得及出现……一旦出现了 传导热流 就属于耗散过程 角动量守恒定律就将遭到破坏 也就是说 传统的熵增原理 与角动量守恒定律 不共戴天 当然 这时 也许 王春元会说角动量守恒定律是错误的。 这就克服了声速的一个特点，周期变长 其波长也增长，这不利于提高温度梯度，则需要很大的波幅。 而这种方案 可以无限低延长温度梯度周期，但并不需要加大波幅即不需要提高圆盘的自转所创造的离心力场的强度，同样可以保证温度梯度，因为该气球内的温度梯度只与离心力场强度有关。而声波所创造的的温度梯度 压强梯度 密度梯度 不仅与波幅有关还与波长即周期有关。当波幅很难继续增大时 延长周期周期 就势必降低温度梯度 ，而这个复合自转方案 就不存在 声波的特点，就是将周期 与 波幅即离心力场强度相独立，即在保证梯度的前提下可以随意延长其周期 这就 直接 排除了 “来不及转移热量”的可能。 自转气球中的参量（含温度梯度）所进行的这种周期性变化在物理本质上等效于一种“波”，因为 无法鉴别该介质中的密度、温度、压强的周期性变化区是否属于某种声波中的一个局域。 不妨称之为“等效波”。 |
| 动力学分析表明无论气球的自旋方向如何，都将破坏总角动量守恒规律，动力学分析 顾及了 惯性离心力矩以及科氏力矩，分析表明 科氏力矩 对总角动量守恒规律不产生破坏性，而且科氏力矩对总角动量的影响的总效果取决于转动惯量的改变量。 |