惯性系与非惯性系的对应关系式

在《关于《广义相对性原理独特视角》公告》中，我们说物体在非惯性系中之所以受到惯性力是因为物体在惯性系中是不受力的。物体在非惯性系中受到惯性力是对物体在惯性系中不受力的描述。

在《惯性力最新认识 2013》中我们说，物体在非惯性系中受到惯性力与物体在惯性系中不受力是对同一物理现象的不同的描述。由于是对同一现象的不同描述，所以是等价的。即物体在非惯性系中受到惯性力等于物体在惯性系中不受力，即惯性力等于不受力。用F表示非惯性系中的惯性力，F0表示惯性系中的不受力，那么F= F0。F=-ma, F0=0,惯性力F为不为零的量，F0等于零，而F= F0说明惯性系与非惯性系对力的起点的定义是不同的。公式F= F0的成立是因为这是对同一现象的描述，而量上的不相等，是由于惯性系与非惯性系有各自对F0的定义，即不受力的定义；是由于惯性系与非惯性系对力的起点定义不同造成的。

就是说物体受不受力在惯性系与非惯性系看来可能是不同的，物体受力在力的大小上是不同的，但这里存在着一种对应关系，就是F= F0，在数量上就是零等于非零。当物体在惯性系中受力为Fg的时候（力用Fg表示），在非惯性系看来这个力就变成F非（力用F非表示）, F非=Fg+F。F表示惯性力。由公式F非=Fg+F可知，当物体受力在惯性系看来为零的时候，在非惯性系看来物体是受力的，力的大小或说数值就是惯性力的大小。

由于物体受力在惯性系中描述与在非惯性系中描述是一种对应关系，所以可以用函数表示，所以y=(f)x.如果选择力在惯性系中描述为自变量即x，那么力在非惯性系中描述为因变量，即y。(f)x=x+ F。F表示惯性力，可以是恒量，也可以是变量。当F是变量的时候，x可以是恒量与y是变量相对应。

物体的运动既可以用惯性系描述也可以用非惯性系描述。物体在惯性系中是静止的，在非惯性系中是运动的。（惯性系与惯性系之间，物体在惯性系中是静止的，在相对于惯性系匀速直线运动系看来是运动的。 ） 物体在惯性系中是恒量，是个不变的量，在非惯性系中是个变量。物体在惯性系看来是静止的，速度等于零，在非惯性系看来是运动的，速度为V+at. V可能是零，也可能不是零。加速度a不为零。反之，一样，在非惯性系中静止的物体在惯性系中是运动的，是变速的。在这里我们把一个恒量用变量来描述。此时零等于V+at。

当物体在惯性系中速度用Vg表示，在非惯性系看来这个速度就变成V非（速度用V非表示）, 那么V非=Vg+V+at。根据公式V非=Vg+V+at可知，当物体速度在惯性系看来为零，是静止的时候，在非惯性系看来物体是受力的，变速运动，某一时刻对应的速度就是（V+at）。在惯性系中一段时间里物体静止不变，在非惯性系看来，一段时间中物体速度从（V+at始）到（V+at末），速度发生变化，是个变量。

由于物体的速度在惯性系中描述与在非惯性系中描述是一种对应关系，所以可以用函数表示，所以y=(f)x.如果选择运动状态在惯性系中描述为自变量即x，那么速度在非惯性系中描述为因变量，即y。(f)x=x+（V+at）。（V+at）表示物体在惯性系中速度为零的时候在非惯性系中对应的量，是变量。x可以是恒量与y是变量相对应。

时间在惯性系与非惯性系中的描述

通常我们用一份时间或说一段时间表示时间，即t=nTg. 【7】.Tg表示一份时间，也叫时间间隔。t=nTg是时间数量化描述的开始。在惯性系中我们用t=nTg描述时间，在非惯性系中我们用t=nTg描述时间。Tg用物体的运动表示。在《惯性定律与惯性系两者中惯性的区别》中我们根据绝对静止理论上的定义得出惯性系中的惯性定律不是惯性定律，是一个与惯性定律描述一样的类似定律，即在在参考系看来，一切物体总保持匀速直线运动状态或静止状态，直到有外力迫使它改变这种运动状态为止。这叫惯性系中的惯性定律。与惯性定律的区别是，惯性定律描述的是绝对不受外力；惯性系中的惯性定律描述的是相对不受外力。惯性系与非惯性系都是在受力物体，在变速运动物体中的选择，即所有参考系都是平等的，或说广义相对性原理。那么在惯性系与非惯性系中，具有相同的运动。这样在惯性系与非惯性系中我们用相同的运动表示Tg，那么我们我们在惯性系中与在非惯性系中对时间的衡量或说时间的数量化表示是一样的。即在惯性系中与在非惯性系中的时间是一样的。在惯性系中的运动在非惯性系看来是不同的，那么时间怎么样呢？根据时间是所有运动物体的共量（绝对静止的不存在，所有物体都是运动的。），即t=s1/v1=s2/v2=s3/v3=s4/v4=......，运动不同的物体时间是一样的，包括变速运动，那么我们对同一运动的不同描述，时间是一样的。

空间在惯性系与非惯性系中的描述

同上，通常我们用一份空间或说一段空间表示空间，即L=nl.l表示一段空间，或说空间间隔。L=nl是我们对空间的数量化描述。在惯性系与非惯性系中我们都用L=nl描述空间。我们可以用一个物体的长度或者物体的运动来表示L=nl,根据不同参考系具有相同的物理现象，这样我们在惯性系与非惯性系中l能够采用同一的标准，因此，在不同参考系中对空间的数量化衡量是一样的。物体可以通过坐标系在空间定位，坐标系就是对空间的一种数量化描述。坐标系与坐标系之间可以相互运动，惯性系坐标与非惯性系坐标是这样的关系，Lf=（v+at）Lg. Lf表示非惯性系中空间长度，Lg表示惯性系中空间长度。（v+at）表示惯性系与非惯性系之间的相互运动速度。就是说在惯性系中是静止不动的空间长度，在非惯性系中是运动，是变速运动的。在惯性系中空间长度是静量，在非惯性系中就转化为动量。在惯性系中是静止不动的空间，在非惯性系中就变成运动的空间。我们用函数表示两者间空间的关系就是f(L)=（v+at）L.

参考文献：【1】《惯性系的任意选择》【2】《既是惯性系又是非惯性系的参考系>》【3】《惯性力最新认识 2013》【4】《关于《广义相对性原理独特视角》的公告》吴兴广【6】《能不能用这种观点分析相对论时间>》【7】《时间是否均匀流逝的问题》【8】《绝对运动的认识

2013年10月17日6:58:30吴兴广