在低速运动的惯性系中点光源的波面近似为椭球面！
按照经典相对论给出的公式，在运动的惯性系中，各个方向的光速为
   v = (c - u cos β) / (1- uu / cc)
其中β为光线与惯性系运动方向的夹角。这样如光波从光源出发，那么在t时刻，光波面的极坐标方程将是
    ρ=  c t (1 - u cos β/ c ) / (1- uu / cc)
      =  ct (1- e cosβ) / (1 -  ee )
 当 u << c    即  e≈0   时，这个方程与椭球面的极坐标方程非常近似。即
     ρ=   ct (1- e cosβ) / (1 -  ee )                                              ≈ct (1-  ee ) / (1+ e cosβ)
此时  光源位于椭球面的焦点上，焦点的离心率为  e =  u / c
焦距为  ut      ，长轴为  a = ct
短半轴为    b =  SQRT (cc -  uu )  t
波面的最近距离为   ρ(min) =  ct (1 - e )  =  (c - u ) t
波面的最远距离为   ρ(max) =  ct (1 + e )  =  (c + u ) t
如果测量精度足够高，那么我们就应能够测出光速在各个方向上的差别，并进而推出观测者所在参照系的绝对运动速度。虽然目前的技术水平还做不到这一点，但这个差别不等于不存在。爱氏相对论首先否认光速差的存在，这恰恰证明了它从根本上就是错误的，因而它的许多结论也都是荒谬的。
如果测量结果证明“光速在各个方向上确无差别”，这将说明观测者所在参照系的绝对运动速度恰巧为零。此时的参照系将成为我们所一直苦苦寻找的最为理想的绝对静参照系。