|
爱因斯坦的时空变换，个中的猫腻是十足的穿帮把戏 人们为了将以往发现和总结出来的数学成果用于实践，用铂金的米尺作为长度单位的基准；用原子钟一定频数作为时间单位长度。因为，它们在通常的情况下，在各种坐标体系中可以看作是不变的，非常稳定的。坐标变换成为可能。 相对论的一个重要的前提：“光速恒定”说，真空中的光速C对任何惯性系都是恒定的，这明明白白是说，C涉及的长度单位；时间单位和数字系数都是恒定的，对于任何惯性系都有了这个恒定的变换基准！这不就是伽利略变换的充分条件！ 可相对论偏偏倒腾出一个非伽利略变换的“洛伦兹”变换。个中的猫腻是十足的穿帮把戏。这一段是说给数学高手听的。 当然，我也附上严密的数学证明如下：（网页参阅：http://tongzr.w1.hostlogin.cn/discrips/dsc15.htm） "光速恒定原理"给出的惯性系变换佯谬副题: 速恒定原理"是惯性系伽利略变换的充分条件 基本原理1. 任何惯性系测定真空中的传播的光速,都是定值C. 我们可以用来确定并同一各惯性系的度量单位. 基本原理2. 不同惯性系对同一事件中的度量值,是惯性系间的关联等价量. 是惯性系间的等值变换的基础. 基本原理3. 相对论洛仑兹变换的”基本点的设定”,即认为惯性系可以确定发光点在本系内的发光位置和发光时间; 基本原理1. 和 基本原理2.决定了惯性系间的变换是伽利略变换.相对论变换是实验伪证下的谬误. 以下提供"真空光传播段记取"的实验装置设计原理及有关叙述: 相对论洛仑兹变换的推导中使用了一个”基本点的设定”,我们以下简称为”基点法”, 它实现了惯性系间的坐标关联. 推导前设定某一光线的发光点同时为静系;动系的坐标原点. 有x0 =x1 = 0 ; t0 = t1 = 0 . 也即认为惯性系可以确定发光点在本系内的发光位置和发光时间. 众所周知,相对论的一个重要的假设是所谓”光速恒定”. 通俗地说, 任一惯性系对同一光信号传播速度的测定值是一个定值c, "真空光传播段记取"的实验装置设计原理: 我们考虑一个实验: 取一面只能反射红光的反光镜M, 让一束白炽光线通过一段距离后由反光镜反射. 由相对论的”基点法”, 任一惯性系可以确定白炽发光点和红光发光点的发光位置和发光时间. 真空中一白炽光束射向反光镜M，白炽光的发光点到反光镜的距离是L0 ， 白炽光发光点的发光时刻到红光发光历经的时间为t0 , 显然， L0 / t0 = c (即相对论认为的光速恒定值c) 。在运动系K ’ 中对此进行观测则有： L ‘ / t’ = c (注意：以上我们是使用了基点法的原理。) 事实上， L0 和t0 ； L ‘和t’分别是K系和K ’ 系对同一事件的映射。不同惯性系观测到的L0和L ‘对光线传播距离的描述是等价的. 同样, t0和t’对光线传播时间的描述是等价的. 这样, 我们实现了K系和K ’系间的时空坐标尺度的关联: 令L0 = L ‘;t0 = t’. 同时规定: 任一惯性系中,以上述方法观测地球静系一秒钟光线传播的长度的3X109 分之一作为本系的长度单位米; 以上述方法观测地球静系一秒钟光线传播的长度在本系内所历经的时间作为本系的时间单位秒. 不同惯性系对同一事件尺度,时间的观测值是等价的,是惯性系间确定和定义时空量度等价相等的唯一合理,适用*作的方法. (我们称此为光点映射等价变换) 结论: 满足相对论”光速恒定”.条件下的惯性系变换,只能是经典伽利略变换.对同一事件的所有基本特性,经以上*作的任何惯性系都有完全相同一致的描述. 相对论洛仑兹变换的推导存在许多数学错误,相对论洛仑兹变换是零除错误下方程出现的增根。参阅附件:“相对论的数学错误” 一文，可点击论http://hongbin.bbs.xilu.com/的查询，输入作者名tongzr |
