| 相对论的数学错误一： 相对论洛仑兹变换推导中使用的第一个“基本时空点设定法”简称“基点法”，其原理正是本质上的伽利略时空原理。 相对论以相对运动的两个惯性系K和K’系对同一光信号进行描述。设定光的发生点为两坐标系的原点。即是说是一个重合的同时点。按相对论所有版本的推导，这时有x=0;x’=0;t=0;t’=0. 试问，这一光信号的发生点和发生时刻就是静系和动系的所谓重合点和同时点。相对论为什么不按其著名的“同时性原理”认为在K系内光发生时K’的原点已经向前移动了，这时的x’和t’已经都不能为零了？ 【【【guojia: 因为我们规定在这束光发生的时候，两个参考系原点重合。什么叫重合？就是x和x'都等于0，这里的x代表光信号位置在K系内的x坐标值，x'代表该光信号在K'系内的x'坐标值。这是一个规定而已。你也可以规定此时的x'、t'都不等于0，这时候推导过程中就需要附加上一些初始条件。如果用“同时的相对性”来考查这个规定，你根本找不到矛盾。】】】 如果上述“基点法”设定成立，以下设定必然同样成立： 1. 在K系的所有单位点(实际上仅需少量代表点)设置相互校正的时钟和激光发生器。 2. 在K系t=0时，令所有发生器发出光脉冲。【【【guojia: 你怎么来保证这些激光发生器在同一时刻一起发射光脉冲？这牵涉到时钟校正问题。你能否提出一个本质上不同于相对论的时钟校正方法吗？】】】K’系按相对论的上述“基点法”在本系内确定所有单位标点的位置。 这样，两个系的所有对应坐标点都是经过零点同时重合设置的。两个体系的变换只能是伽利略的时空变换。 相对论正是把它的所有理论建筑在经典物理理论的同时性原理这个基本点上。又进行了一些数理慨念的偷换给出了伟大的相对论“同时性原理”。参阅相对论的数学错误二。 相对论的数学错误 二 爱因斯坦说“由K判断的相对于K’保持静止的单位量杆长度，必须恰好等于由K’判断的相对于K保静止的单位量杆长度”。(这慨念是出现在他的洛仑兹变换的推导之中)。【【【guojia: 这是时空对称性的要求。】】】 如果K判断的相对于K’保持静止的单位量杆长度为X’; 则有X’=aX; 如果K’判断的相对于K保静止的单位量杆长度X; 则有X=aX’; 爱因斯坦说这两者要相等，有X’(=aX) = X=(aX’). 这是说根本就没有什么相对论的“尺缩”。对于n个单位量杆的物体当然有x=nX ;x’=nX’ 显然有x=x’. 【【【guojia：你根本没看懂爱因斯坦这句话的含义。X'=aX，X=aX'，这两个方程式根本不能联立求解，你以为爱因斯坦连初中数学都不懂？这两个方程分别代表着两个惯性系内各自对另一个惯性系内量杆长度的测量。X'=aX表示“K系观察者测量K'系内量杆的长度，是K系内量杆的长度a倍”；X=aX'表示“K'系观察者测量K系内量杆的长度，是K'系内量杆的长度a倍”。这充分体现了时空对称的要求，也就是说K和K'这两个惯性系平权。】】】 然而竟然高明得幻变成时间流逝...；时空扭曲...；蛋丸宇宙...；时、空有起始点、停滞区域...；质、能... 数学如此妙用,会否带来祸害？ 相对论的数学错误三： 查核相对论对洛仑兹变换推演过程，相对运动两坐标系对光的描述等式中 x'=ax-bct and ct'=act-bx ............... (5) ...... 对于K'的原点我们永远有x'=0, 因此按照(5)的第一个方程 x=bct/a ........ 不难看出，相对论的数学错误继出于此：对于K'的原点我们永远有x'=0, 按上面相对论的铺垫关系式，必须同时有t'=0; ，【【【guojia：我不知道你那版本的教材上原文如何。但是有一种情况就是x'=0而t'<>0：垂直于x'轴发射的光信号，此时，x'永远等于0，而y'=ct'。需要注意的是：狭义相对论推导洛仑兹变换，用的是光球波面：cctt-xx-yy-zz=0；cct't'-x'x'-y'y'-z'z'=0。】】】 当然，同时还必须有：x=0; t=0. 即是说 v=bc/a 是一种显然的慨念偷换，或零除错误。本来没有确定数值限定的任意数值的代数符拉姆塔和缪就与洛仑兹的发现撮合在一起。 这个错误存在于相对论洛仑兹变换推演的所有方法之中。 有人说，0/0型，在高级的数学研究领域中有深刻的数学、物理意义，可这0/0 不是那0/0。 在其它的推导版，这错误出现的形式可以不同，但本质类同。 以前我认为，相对论可能是因为前提的不真，导致结论的荒谬，所谓“谬以毫厘，失之千里”。物理数学家们不致于在数学上闹笑话。但从相对论物理实验论证中表现的情况，及上述问题的思考，这红色风暴效应同样出现在物理学界。 中国出现文化大革命，人民因党和毛主席的丰功伟绩，革命带来的解放，幸福，对领袖无限信任，热爱，文化革命中的矫横过正应该可以理解，功过有待千秋评说。但相对论的红色风暴就是另当别论了。 【【【guojia：废话连篇】】】 【【【我摘录一段爱因斯坦论文《论运动物体的电动力学》中相关的推导给大家看：】】】 附录：论动体的电动力学中关于洛仑兹变换的推导部分。 第3节：从静系到另一个相对于它作匀速移动的坐标系的坐标和时间的变换理论 设在“静止的”空间中有两个坐标系，每一个都是由三条从一点发出并且互相垂直的刚性物质直线所组成。设想这两个坐标系的X轴是叠合在一起的，而它们的y轴和Z轴则各自互相平行着。设每一系都备有一根刚性量杆和若干只钟，而且这两根量杆和两坐标系的所有的钟彼此都是完全相同的。 现在对其中一个坐标系(k)的原点，在朝着另一个静止的坐标系(K)的x增加方向上给以一个(恒定)速度v，设想这个速度也传结了坐标轴、有关的量杆，以及那些钟。因此，对于静系是的每一时间t，都有动系轴的一定位置同它相对应，由于对称的缘故，我们有权假定k的运动可以是这样的：在时间t(这个“t”始终是表示静系的时间)，动系的轴是同解系的轴相平行的。 我们现在设想空间不仅是从静系K用静止的量杆来量度，而反也可从动系k用一根同它一道运动的量杆来量，由此分别得到坐标x，y，z和ξ，η，ζ，再借助于放在静系中的静止的钟，用前面所讲的光信号方法，来测定一切安置有钟的各个点的静系时间t；同样，对于一切安置有同动系相对静止的钟的点，它们的动系时间τ也是用前面所讲的两点间的光信号方法来测定，而在这些点上都放着后一种[对动系静止]的钟。 对于完全地确定静系中一个事件的位置和时间的每一组值x，y，z，t，对应有一组值ξ，η，ζ，τ，它们确定了那一事件对于坐标系k的关系，现在要解决的问题是求出联系这些量的方程组。 首先，这些方程显然应当都是线性的，因为我们认为空间和时间是具有均匀性的。 如果我们置x'=x-vt，那末显然，对于一个在k系中静止的点，就必定有一组同时间无关的值x',y,z。 我们先把τ定义为x'，y，z和t的函数。为此目的，我们必须用方程来表明τ不是别的，而只不过是k系中已经依照前面所规定的规则同步化了的静止钟的全部数据。 从k系的原点在时间τ0发射一道光线，沿着X轴射向x'，在τ1时从那里反射回坐标系的原点，而在τ2时到达；由此必定有下列关系： (τ0+τ2)/2=τ1 或者，当我们引进函数τ的自变数，并且应用于静系中的光速不变的原理： (τ(0,0,0,t)+τ(0,0,0,t+x'/(V-v)+x'/(V+v)))/2 = τ(x',0,0,t+x'/(V-v)。[[[guojia注：这里的大写V就是光速。]]] 如果我们选取x'为无限小，那么， (1/2)*(1/(V-v)+1/(V+v))*(Dτ/Dt) = (Dτ/Dx')+(1/(V-v))*(Dτ/Dt)；D表示偏微分符号。 或者 (Dτ/Dx')+(v/(VV-vv))*(Dτ/Dt)=0。 应当指出，我们可以不选坐标原点，而选任何别的点作为光线的出发点，因此刚才所得到的方程对于x'，y，z的一切数值都该是有效的。 作类似的考查——用在H轴和Z轴上——并且注意到，从静系看来，光沿着这些轴传播的速度始终是sqrt(VV-vv)，这就得到： Dτ/Dy = 0 Dτ/Dz = 0 由于τ是线性函数，从这些方程得到： τ=a(t-vx'/(VV-vv))， 此处a暂时还是一个未知函数a=f(v)，并且为了简便起见，假定在k的原点，当τ=0时，t=0。 借助于这一结果，就不难确定ξ，η，ζ这些量，这只要用方程来表明，光(象光速不变原理和相对性原理所共同要求的)在动系中量度起来也是以速度V在传播的。对于在时间τ＝0向ξ增加的方向发射出去的一道光线，其方程是： ξ=Vτ，或者ξ=aV(t-vx'/(VV-vv))， 但是在静系中度量，这道光线以速度V-v相对于k的原点运动着，因此得到： x'/(V-v)=t 如果我们以t的这个值代入关于ξ的方程中，我们就得到： ξ=ax'*VV/(VV-vv) 用类似的办法，考察沿着另外两根轴走的光线，我们就求得： η=Vτ=aV(t-vx'/(VV-vv)) 此处 y/sqrt(VV-vv) = t；x'=0 因此 η=ay*V/sqrt(VV-vv)和ζ=az*V/sqrt(VV-vv) 代入x'的值，我们就得到： τ=f(v)β*(1-vx/VV) ξ=f(v)β*(x-vt) η=f(v)y, ζ=f(v)z, 此处 β=1/sqrt(1-vv/VV) 而f暂时仍是v的一个未知画数。如果对于动系的初始位置和τ的零点不作任何假定，那末这些方程的右边都有一个附加常数。 我们现在应当证明，任何光线在动系量度起来都是以速度V传播的，如果象我们所假定的那样，在静系中的情况就是这样的；因为我们还未曾证明光速不变原理同相对性原理是相容的。 在t＝τ＝0时，这两坐标系共有一个原点，设从这原点发射出一个球面波，在K系里以速度V传播着。 如果(x,y,z)是这个波刚到达的一点，那末 xx+yy+zz=VVtt 借助我们的变换方程来变换这个方程，经过简单的演算后，我们得到： ξξ+ηη+ζζ=VVττ 由此，在动系中看来，所考查的这个波仍然是一个具有传播速度V的球面波。这表明我们的两条基本原理是彼此相容的。 在已推演得的变换方程中，还留下一个v的未知函数f，这是我们现在所要确定的。 为此目的，我们引进第三个坐标系K'，它相对于k系作这样一种平行于Ξ轴的移动，使它的坐标原点在Ξ轴上以速度-v运动着。设在t＝0时，所有这三个坐标原点都重合在一起，而当t＝x＝y＝z＝0时，设K'系的时间t'为零。我们把在K'系量得的坐标叫做x',y',z'，通过两次运用我们的变换方程，我们就得到： t'=f(-v)β(-v){τ+vξ/VV}=f(v)f(-v)t x'=f(-v)β(-v){ξ+vτ}=f(v)f(-v)x y'=f(-v)η=f(v)f(-v)y z'=f(-v)ζ=f(v)f(-v)z 由于x',y',z'同x,y,z之间的关系中不含有时间t，所以K同K'这两个坐标系是相对静止的，而且，从K到K'的变换显然也必定是恒等变换。因此： f(v)f(-v)=1。 我们来探究f(v)的意义。我们注意k系中H轴上在ξ=0,η=0,ζ=0和ξ=0,η=l,ζ=0之间的这一段。这一段的H轴，是一根对于K系以速度v作垂直于它自己的轴运动着的杆。它的两端在K中的坐标是： x1=vt，y1=1/(fv)，z1=0 和 x2=vt，y2=0，z2=0 在K中所量得的这杆的长度也是1/f(v)；这就给出了函数f的意义。由于对称的缘故，一根相对于自己的轴作垂直运动的杆，在静系中量得的它的长度，显然必定只同运动的速度有关，而同运动的方向和指向无关。因此，如果v同-v对调，在静系中量得的动杆的长度应当不变。由此推得： 1/f(v) = 1/(f-v)，或者f(v)=f(-v)。 从这个关系和前面得出的另一关系，就必然得到f(v)=1，因此，已经得到的变换方程就变为： τ=β(t-vx/VV) ξ=β(x-vt) η=y ζ=z 此处：β=1/sqrt(1-vv/VV) guojia：论文推导洛仑兹变换数学部分完毕。 |