|
“哥德巴哈猜想”别猜了。 今天是“时空连线”的报导，好象一个是中科院数学所的，一个是科技报的记者，一个是自然科学史的硕士。记者主要观注的“哥德巴哈猜想”爱好者的这类人群。今天定义为“哥德巴哈猜想”爱好者。中国有许多，可能谈到数学所一共收到有万封来至民间科学者的来信。从而又谈到一个“民间科学爱好者的”概念来。 数学所的人士也表示，原来的来信他也认真的做了回复，以后就没有那个耐心了，因为，民间科学的爱好者根本没有一定的科学素养，许多最多是一个初中数学的水平，论文的格式也有问题，连起码的参考文献都没有，从这里可以看出，不是民间科学爱好者可以解决的问题。故而他没有这个耐心。 中间谈到几个“哥德巴哈猜想”人士的遭遇。民间的人士的观点是：无论论证的是对与错，总得到到一个说理的地方，可是，他们没有找到。数学所也不管。最终找不到一个地方来作出评判。 最后还是记者讲得好，他讲到：最好是这些“哥德巴哈猜想”的爱好者相互之间切磋，最终选出一个最好的方案来，拿来这个优化的方案再请教最高的权威。这样是最好不过 ※※※※※※ 逆子 |
|
对了！今天是一个特别日子。 特别日子是指“哥德巴哈猜想”的民间爱好者而言的。因为，外国一家的杂志社悬尝100万美元来搞此事。如谁能解答可以得到此奖金。今天正好是三月二十日，到了截止日期了。所以今日的时空连线有他的一定意义。 结果如何？没有一个人可能拿到这一百万美元。 ※※※※※※ 逆子 |
| 广东一农民成功论证“哥德巴赫猜想” 广东梅州市蕉岭县农民拖拉机手王来生耗费八年心血，完成的论证“哥德巴赫猜想”论文，引起了美国数学协会等十多个国家和地区的学术机构的重视。 王来生撰写的《利用数学技巧对“哥德巴赫猜想1+1=2”的绝对证明》论文，最近通过了广东省版权局的登记，这是目前中国四百多例同类论文申报中唯一获准登记的著作。 王来生一九六三年出生于蕉岭县广福镇叶田村的一个贫苦家庭。从幼年开始，他就显现出了惊人的数学才能。他小学直接从二年级读起，然后又从小学四年级直升初中二年级。每次数学考试，老师都给他以“免试”的优待。 但到了一九八四年，由于家庭困难，王来生读完高中二年级便不得不回到了老家，令不少爱才心切的老师深感痛心。他先后当过木匠、钟表修理工，最后贷款六千余元购得一辆手扶拖拉机做运输生意。 对数学知识的深刻把握使他从未放弃过数学钻研。一九九四年，他对数学皇冠上的明珠——哥德巴赫猜想开始了漫漫的求证之路。 八年来，王来生多次到广州、北京，查阅了大量的参考书、资料、论文集。北京之行使王来生看到了中国对科学的重视。他认为，中国科学正处于春天。于是，他白天照旧开车挣钱解决研究经费，夜晚则苦守寒灯演算不停。 一吨多重的稿纸，数千支用完的秃笔，见证了他八年间的汗水与心血。 王来生终于用初等数论、概率论、集合论、数理逻辑、数学证明技巧和不重复筛法理论等不同方法，设计出“和嵌合式”集合公式，从而得出了他“1+1=2”的求证结论。 王来生论证的消息传出以后，福州大学组成了以谭宜家教授为主的专家教授组对他的论文进行了论证和完善。此后，美国数学协会、匈牙利数学院、英国数学及其应用学院、美国《当代数学》杂志、台湾东吴大学、香港科技大学等十多个国家和地区的科研机构也纷纷来电来函，要求发表王来生的论文。 (信息来源:http://www.aweb.com.cn/2002/1/23/200212381351.htm ) |
|
引力磁性物质 引力磁荷的引力理论 沈建其 浙江近代物理中心及浙江大学物理系, 杭州 310027 (2001.8) 摘 要 本文根据引力特性, 把物质分为引力电性物质和引力磁性物质两类, 并建立了引力磁荷的引力场方程.通过分析引力场方程和引力磁荷的短程线方程的弱场近似形式, 证明引力磁荷是一种拓扑荷, 与度规张量的非解析性有关.本文还提供了引力磁性物质引力场方程的一个简单的静态球对称精确解. 关键词 引力磁荷, 引力场方程, 拓扑荷, 源张量, 弱场近似 1 引言 容易证明, 广义相对论引力场方程的后牛顿近似与Maxwell电磁场方程具有相似形式, 因此引力和电磁力在一定程度上可以做类比,表现为: 就如电动力学中存在Aharonov-Bohm效应一样,引力理论中也存在Aharonov-Carmi效应(也称引力Aharonov-Bohm效应); 在电动力学中存在自旋磁矩与磁场的相互作用,在引力理论中也存在相应的自旋-引力磁场相互作用(在非惯性系中它表现为自旋-转动耦合); 在电动力学中带电粒子受到Lorentz力作用,在引力理论中,粒子也会受到对应的引力Lorentz力作用.根据等效原理,在非惯性系中,这引力Lorentz力就是Coriolis力. 自Dirac预言存在磁荷(磁单极子)以来,磁荷一直成为研究的热门. 虽然引入磁荷导致Maxwell方程显得更为对称,但电荷与磁荷的本质终究不同,前者是Noether荷,后者是拓扑 (topological) 荷. 在U(1)规范理论中,该拓扑荷是一个能量发散的点粒子.在非Abel规范理论中,研究非Abel规范场与Higgs场的相互作用,发现允许存在尺度有限的拓扑性孤粒子解,该解正是磁单极子. 电动力学中的磁单极子虽然一直未能在实验上找到,但是其理论研究仍旧具有重要意义.由于引力理论与电动力学的可比拟性,所以研究引力磁荷的引力场方程和电动力学也是具有意义的.本文提出了一个引力磁荷的引力理论. 本文安排如下: 第2节根据作用量原理建立了引力磁性物质的引力场方程; 第3节研究了该引力场方程的弱场近似形式;第4节讨论了引力磁荷短程线方程的弱场低速近似形式; 第5节获得了引力场方程的静态球对称精确解; 第6节是总结性讨论. 2 作用量原理和引力磁荷的引力场方程 为了利用变分原理获得引力磁荷的引力场方程,我们需要构造作用量泛函. 先定义如下的与黎曼曲率张量 对偶的曲率张量 , (2.1) 其中 , 为全反对称Levi-Civita张量,满足协变导数 . 这样我们得到用Levi-Civita张量缩并黎曼曲率张量而成的标量曲率 , (2.2) 其中 . 注意:在广义相对论中如果不存在引力磁荷,则度规张量 是解析函数, 因此对偶黎曼曲率张量 为零;但若存在引力磁荷(也即对偶质量),则引力磁荷所在区域度规是非解析函数,对偶黎曼曲率张量就不为零了.存在奇点的度规和非零的对偶曲率张量导致在奇点处出现拓扑荷.本文将标量曲率 作为引力磁荷与引力场相互作用的拉格朗日密度,与相互作用有关的作用量泛函因此假设为 , (2.3) 其中 为四维体元.运用变分原理,有 . (2.4) 利用对称张量 , (2.5) 进一步可以得到 (2.6) 其中我们定义了反对称张量 (2.7) 为了导出引力磁性物质的引力场分布方程,需要一个反对称的源张量 (source tensor) .对于费米场,符合要求的可能的反对称张量只有两个, 即 和 , 其中 等是广义Dirac矩阵,它们是时空坐标的函数, 满足 . 源张量 可因此定义为这两个反对称张量的线性组合 (2.8) 其中 和 为耦合系数.这样我们假设引力磁荷(对偶质量)的协变张量形式的引力场方程就是 (2.9) 该方程用以确定奇点区域的度规张量 .由于该方程是个反对称方程,所以在四维时空中,具有奇点的非解析度规张量分量 最多有6个.方程(2.9)的逆变张量形式是 (2.10) 需要说明的是方程(2.9)的宇宙项是 (2.11) 其中 , 是耦合系数. 3 引力场方程的弱场低速近似形式 尽管引力磁荷满足经典场方程, 但它可能并非基本客体.不过,本文根据物质不同引力特性,将物质分为两类: 引力磁性物质和引力电性物质(gravitomagnetic matter and gravitoelectric matter).在弱场近似下,可以导致如下观点: 前者是引力磁场 之源,后者是引力电场 之源.引力电荷就是质量,它构成了我们所熟悉的物质世界. 引力磁荷也可以称为对偶质量(dual mass), 因此,质量这一概念对于引力磁性物质而言已失去了意义.引力磁荷是Noether荷(引力电荷)的对偶荷(dual charge),因此属于拓扑荷(topological charge).引力磁性物质和引力电性物质的引力场方程分别是方程(2.9)和爱因斯坦广义相对论方程. 下面研究引力场方程(2.10)的后牛顿近似.先考虑 的弱场近似.由于 (3.1) 其中用了 和 , , .在弱场近似下,忽略两个Christoffel符号的乘积项,得到 (3.2) 如果 解析(非奇点),那么 ;但在奇点处,有 .设引力磁势 ,则 ;又设 , ,则引力电势 , .这样 (3.3) 同理, (3.4) 在弱场近似下,有 , , ,于是 .由于在忽略两个Christoffel符号的乘积项的条件下,存在 (3.5) 在弱场近似下,我们只关心 的梯度,而不关心 等的梯度,因为它们或者属于高阶小量,或者本身是解析函数, 从而在 的弱场近似中,只需要关心式(3.3).源张量的空间矢量形式是 ,则由方程(2.10)和(3.3)可以得到空间矢量形式的场方程 (3.6) 其中引力电场 和引力磁场 分别定义为 (3.7) 方程(3.6)类似于电动力学中当存在磁单极子流密度时的Faraday电磁感应定律的微分形式. 4 引力磁单极子的短程线方程 就如电动力学中存在恒等式 一样,这儿利用Bianchi恒等式 (其中 为对 的轮换求和),可以证明二阶反对称张量 的协变散度 (4.1) 由方程(4.1)看出,它使得反对称张量方程(2.10)的独立方程个数减少了4个,因而需要用坐标条件来补充,以解出所有非解析函数 . 由方程(4.1)和逆变的引力场方程(2.10)可以得到引力磁荷的短程线方程 (4.2) 下面研究一下短程线方程(4.2)的后牛顿近似形式(弱场低速近似).由广义Dirac矩阵 所满足的方程 ,可以解出它们的近似解为 (4.3) 其中 , 和 为Minkowski时空中的常数Dirac矩阵.这样源张量 的弱场低速近似形式为 (4.4) 其中 为引力磁性物质的固有密度, 为四维逆变速度.利用二阶反对称逆变张量的协变散度 , 和忽略高阶项及利用定态条件 , 可以得到 (4.5) 其中速度矢量 .如果耦合系数满足 ,则从方程(4.5)看出,存在类似Lorentz力密度表达式 (4.6) 比较一下方程(4.6)与引力电荷(质量)粒子的短程线方程 的后牛顿近似形式是有意义的.经计算,质量粒子的运动方程为 (4.7) 其中 为引力电荷的质量密度.这一比较使得我们深信方程(4.2)是引力磁荷(对偶质量)的短程线方程. 5 引力场方程的静态球对称精确解 在本节中求解出一个简单的静态球对称解.考虑一种最简单的情形:一个引 力磁荷为 ,球对称的静止引力磁场源的外部度规. 因为静止的引力磁荷 仅是引力磁场的源, 所以可以写出引力磁荷外部试探的线元形式 (5.1) 根据电动力学的经验,可以假设式(5.1)的引力磁势 应仅是 的函数,即 .由此可以证明非零的Christoffel符号仅有6个,即 (5.2) 由于 (5.3) 不妨设一种最简单的情形,即 (5.4) 其中 . 并非引力磁荷强度, 其物理意义还不明.显然有 (5.5) 其中使用了 .式(5.5)中的逆变度规张量 可以从如下的三个方程 (5.6) 获得,其中 ,方程(5.5)中的 为球坐标位移 之轮换.由 之定义, 中存在两个Christoffel符号乘积项 .由于在(5.2)中仅有指标为 的Christoffel符号才不为零.而 中必有一个径向坐标 ,所以该Christoffel符号必为零.这样Riemann曲率张量 和 中两个Christoffel符号之乘积项为零,从而简化了方程(5.4).如此 (5.7) 由于非常数的度规张量 仅是 的函数,所以式(5.7)中的 ,从而有 (5.8) 根据式(5.5)，在直角坐标系中计算 .令 ，于是 (5.9) 于是 .由于 ，它们是解析函数，因此 .这样方程(5.5)第一式进一步简化为 (5.10) 由于这里研究的是定态情形，则 (5.11) 其中用了定义 .这样方程（5.10）化为 (5.12) 其中度规分量 等可由方程组(5.6)用 和 等表示出来，结果为 (5.13) 联立方程(5.4)和(5.12),可以得到 (5.14) 如果在球坐标系中解方程(5.14),由于 实际上方程(5.14)之解 (5.15) 中的 就是 .这样 (5.16) 其中 表示坐标原点也即点状引力磁荷所在位置处的 值.由此得到点状引力磁荷（对偶质量）的引力磁场强度 (5.17) 该式表明点状对偶质量粒子外部的引力磁场强度大小随距离呈平方反比关系变化.注意，十分有趣的是，精确解(5.15)和(5.16)与Wu和Yang提出的电动力学磁单极子电磁势表达式一致. 6 总结性讨论 本文把通常的具有质量的物质称为引力电性物质, 质量就是引力电荷量, 其 引力场分布由爱因斯坦引力场方程决定.与此相对应,本文提出引力磁性物质和引力磁荷(对偶质量)的概念, 并建立了引力磁荷的引力场方程.从前面关于对引力场方程的弱场低速近似形式和静态球对称精确解的分析看出,引力磁荷的存在与度规 具有奇点有关.引力磁荷(对偶质量)与引力电荷(质量)不同,它是时空的拓扑荷.本文证明了引力磁荷的引力场方程和运动方程的弱场近似形式类似于电动力学中磁单极子的电磁场方程和磁单极子运动方程.与电动力学中的磁荷一样,引力磁荷在宇宙中倒底是否确实存在,难以回答.引力磁荷可能以点粒子形式存在,也有可能以有限大小的拓扑性孤粒子形式存在.根据’t Hooft和Polyakov等人的工作,可以推测物质与引力场的非线性相互作用可能可以导致这种具有引力磁性的拓扑性孤粒子解的存在.关于引力磁荷的形成机制和进一步的性质的研究具有重要意义.根据量子场论,真空具有发散的零点能涨落,因而存在真空引力发散佯谬.如果四维时空中真的存在引力磁荷的真空起伏,那么由此就会导致引力Meissner效应:引力磁性物质因运动产生的引力电场自动抵消引力电性物质产生的引力电场;引力磁性物质产生的引力磁场自动抵消引力电性物质因运动而产生的引力磁场.由此,利用引力磁荷和引力Meissner效应可以讨论真空引力发散佯谬和宇宙常数问题. 这方面的研究有待继续. |
|
你的论文在哪里发表，可以提供完整的原文吗？ ※※※※※※ http://go2.163.com/fyws/ |
|
胡扯 我们与牛顿相比还太嫩，万有引力一事不是想说成是啥就是啥。万有引力的形成机理目前无人知悉，牛顿也仅是知道物体之间都存在一种这样的力——万有引力，他导出的只是物体之间万有引力的大小。至与其成形的机理根本无从谈起。不要拿来高深的概念来吓唬人，研究的第一步是原理性的，是定性的分析。引力磁荷, 引力场方程, 拓扑荷, 源张量, 弱场近似这些概念大众是看不懂的，而专业者也不可能信你的。 再着说了，万有引力与电场力或磁力是有本质上的区别的，两者是不可能得到统一的。别去白费哪功夫，只可能是徒劳一场。 可行通的思路是，把电场的处理方法引入到万有引力场中，可以定义出象电场一样的引力强度一类的，这样万有引力与电场力的计算方式上可以得到统一。不过，这样仅是计算上的方便而已，并没有什么理论上的突破。 ※※※※※※ 逆子 |
|
你凭什么认为“两者是不可能得到统一的”？ 对沈的论文，你理解了多少？唉，差距太大了，完全是不同的层次，你需要学习。物理不是哲学，不能想当然地研究问题。 guojia |
|
回复:有磁场减轻物体重量实验存在 有磁场减轻物体重量实验存在 磁场减轻物体重量实验是不同时间、不同地点、不同人均证实的实验。 刘武青，三个效应，http://go.163.com/cqfyl ※※※※※※ 刘武青 |
|
回复:请问刘老师有关刘武清效应 请问刘老师刘武清效应产生的原因以及他说明了什么问题？ |
|
回复:同种金属作电极在酸等溶液中产生电流 机理正在讨论之中。 刘武青，三个效应，http://go.163.com/cqfyl ※※※※※※ 刘武青 |
|
反问 你凭什么认为“两者是可能得到统一的”？你的依据的什么？不妨把沈的观点转化为你的想法说出来看看？ 逆子认为，万有引力与电场力有本质上的不同，比如说，同一空间可以同时存在万有引力与电场力，我们是有方法做出区分的。这包括从理论上的区分与实验上的区分，两者合二为一，为何故？难道沈对原有的理论上有更大的突破吗？至今我未曾看到。希望能看到。 ※※※※※※ 逆子 |
|
突破嘛，不是现在就能够看得到的。 至少这个观点属于试图统一引力和电磁力的一种尝试。只要符合逻辑，就算没有实验的支持，也不能直接否定掉。作为物理知识还不丰富的我们，可能还体会不到理论里面的逻辑真理，所以，我们还是需要学习呀。 |
|
你学过广义相对论吗？ 磁性引力场和电性引力场本来就是广义相对论的近似结论，场方程在线性条件下出现一个类似麦克斯韦理论的失势场和标势场。比如在旋转的大质量球壳内部出现的磁性引力，形式上和旋转的带电球壳内部出现的磁场力很相似。这已经是广义相对论专家很熟悉的东西，你凭什么说“专业者也不可能信”呢？ 估计jqsphy论文的新颖之处在于“引力磁荷”，而不是磁性引力场和电性引力场 ※※※※※※ http://go2.163.com/fyws/ |
| 逆子： 这就是您不懂行情了。可以说，您根本就不知道什么是现在研究的主流。引力磁荷, 引力场方程, 拓扑荷, 源张量, 弱场近似这些概念也是普通的概念。 这篇文章英文稿刚被德国的General Relativity and Gravitation录用了。 |
|
fyws@263.net 请多多指教 ※※※※※※ http://go2.163.com/fyws/ |
|
回复:将刘武青效应同地球磁场大小以及方向相结合分析如何？ ※※※※※※ 欢迎讨论：五维时空坐标 网址：http://www.wendk.com 文档需Ms word 支持 |