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《动煤质波动理论》法定发起人目前15人,欢迎新加入
[楼主] 作者:董银立  发表时间:2008/08/22 11:15
点击:508次

《动煤质波动理论》寻求合作作者 

风是否可以改变超声波的传播方向?这绝对是一个重大的物理难题。

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2008730http://tieba.baidu.com/f?kz=453805764>),我在百度相对论吧贴出了该问题,问题大致意思如下:

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地面上有一超声波声纳,它朝正北方发射一束超声波,在其正北方有一个屏幕,当地球上无风时,该超声波束正好打到屏幕的正中心位置。问题如下:

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问题1、当地面上刮东风(空气向西运动)时,上述超声波束打到屏幕上的位置会偏离中心点吗?

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问题2、假如无风时超声波从声纳传到屏幕用时0.1秒,起风后超声波从声纳传到屏幕用时会改变吗?(假设空气密度不会因风而改变)

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被选答案:

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A1、会偏离中心位置(偏西);2、用时不会改变。

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B1、会偏离中心位置(偏西);2、用时会改变。

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C1、不会偏离中心位置;2、用时会改变。

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D1、不会偏离中心位置;2、用时不会改变。

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E:其他答案。

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(BD似乎自相矛盾,应重点考虑AC)

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吧里的许多物理大师都试图解决该问题,可是又发愁找不到相关的物理定律或物理方程式。我也找遍了各种物理教材,不论是工科的还是理科的,都找不到相关内容!难道理论又一次落后技术了?难道物理学中还存在“没有被开发过的荒地”?难道地球上还有“黑洞”?如果事实果真如此我们就太幸运了。

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我经过深思熟虑后认为正确答案是C1、不会偏离中心位置;2、用时会改变。

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问题1实在是太难了,比较而言问题2要简单的多,而一旦问题2解决之后,问题1就好办了。

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以球面波(万向波)为例,当波源相对媒质静止时,波的图案是同心圆;可是一旦波源相对媒质运动后波的图案就不再是同心圆了。

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以水面波为例,假如水面波的波速为10/秒,那么当波源相对水静止时,波源启动后1秒钟,波的前锋可以传播到波源的正北方10米远处;当波源以5/秒的速度向正东方向运动时,波源启动后1秒钟,波的前锋可以传播到波源的正北方8.66米远处,因此要想传到正北方10米远处,用时必定要超过1。因此可以排除D了。

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通过对上面球面波的分析我们可以得到如下定理:

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1、当波源相对媒质静止时,波相对媒质的速度的大小=波相对波源的速度的大小;波相对媒质的传播方向(波矢量)=波相对波源的传播方向(波矢量);波相对媒质的频率=波相对波源频率。

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2、当波源相对媒质运动时,波相对媒质的速度的大小≠波相对波源的速度的大小;波相对媒质的传播方向(波矢量)≠波相对波源的传播方向(波矢量);波相对媒质的频率≠波相对波源频率。

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3、当波源相对媒质的运动速度改变后,波相对媒质的速度的大小不变,波相对波源的速度的大小改变;波相对媒质的传播方向(波矢量)改变,波相对波源的传播方向(波矢量)不变;波相对媒质的频率改变,波相对波源频率不变。

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4、当波源相对媒质的运动速度改变后,

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波相对媒质的传播方向(波矢量)改变——媒质系的“波行差”改变或相对媒质静止的观测者观测到的“波行差”改变。

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波相对波源的传播方向(波矢量)不变——波源系(或相对波源静止的观测者)观测不到波行差。

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波相对媒质的频率改变——媒质系存在多普勒现象。

波相对波源频率不变——光源系不存在多普勒现象。

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5、假如媒质静止,波源沿X轴正方向运动时,相对波源系,波的传播方向(波矢量)不变;相对媒质系,波的传播方向(波矢量)会向X轴正方向靠拢,即波矢量与X轴正方向的夹角会减小。

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总结:

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1、当观测者相对波源运动时,观测者可以看到波行差现象(波相对观测者的传播方向改变)和多普勒现象。

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2、当观测者和波源同速前进时,观测者测量到的波速的大小会改变,但测量到的波速的方向和频率不会改变。

 .

3、运动的媒质(流水或风)不会改变其中的波在波源系的波矢量和频率。当流水的速度改变后,声纳发射的超声波束射到(相对声纳静止的)接收器上的(声斑的)位置不会变,声纳接收到的频率也不会变。

 

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流水和气流不会改变其中超声波束的传播方向——动煤质波动理论呼之欲出!
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[楼主]  [2楼]  作者:董银立  发表时间: 2008/08/22 12:33 

黄德民、杨红新、羊歌乐、刘岳泉、增云海、王飞、董银立等因讨论和实验有功。

是《动煤质波动理论》的法定发起人!

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流水和气流不会改变其中超声波束的传播方向——动煤质波动理论呼之欲出!
 [3楼]  作者:ltbbl  发表时间: 2008/08/22 16:53 

风中声速和时间相对性公式
1, 风中声速公式
假设无风声速c为一正常数,根据速度的导数定义及其差分格式,可表示为
c = dx/dt = ∆x/∆t (1)
式中
c —— 无风声速
x —— 横坐标
t —— 时间
根据无风声速的现有知识,c还可以表示为
c = λ/T (2)
式中
λ —— 波长
T —— 周期(假设为一正常数)
把式(2)代入式(1)可得
T/∆t =λ/∆x (3)
式(3)两边乘以c可得
cT/∆t = cλ/∆x = c′ (4)
在式(4)中,因为c为无风声速,c′ 与任意增量∆t或∆x有关,所以c′是一个任意声速。我们不妨设c′为风中声速,以示与无风声速c相区别。风中声速c′ 还可通过另一种途径得到,假设风速为V,根据伽利略速度合成法则,逆风声速c*和顺风声速c**,可以表示为
c – V = c* (5)
c + V = c** (6)
由式(5),式(6)两式相乘可得另一种形式的风中声速c′ ,即
c′ = (c**c*)^1/2 = c(1- V^2/c^2)^1/2 (7)
式(7)表明风中声速c′ 是既含有逆风声速和顺风声速的一般形式的风中声速。
2,时间相对性公式
把式(7)代入式(4)可得时间相对性公式
∆t = T/(1 – V^2/c^2)^1/2 (8)
如果c是无风(以太风)光速,也类同!
[楼主]  [4楼]  作者:董银立  发表时间: 2008/08/22 17:30 

3楼是否会得到1楼里的结论?

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 [5楼]  作者:平阳睡狮  发表时间: 2008/08/22 21:44 

B:1、会偏离中心位置(偏西);2、用时会改变。
 [6楼]  作者:ltbbl  发表时间: 2008/08/23 08:27 

对【4楼】说:
风速与无风声速的比值起重要作用
[楼主]  [7楼]  作者:董银立  发表时间: 2008/08/25 08:48 

2楼更正为:

动媒质波动理论诞生了,她由西陆红斌挑战相对论论坛的民科共同创立,发起人包括(按汉语拼音排序):

陈诚、陈建国、程稳平、董银立、黄德民、黄新卫、刘久明、刘西元、刘志波、马青平、欧阳飞、羊歌乐、王飞、扬红新、曾云海等。

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只要以前研究过如何用“地球曳引光媒质”解释光行差现象的学者,经本人申请后都可以成为动媒质波动理论的发起人。

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假如动媒质波动理论给学术造成了不良后果,责任由全体发起人按份承担连带责任;

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.假如动媒质波动理论获得成果,成果由全体发起人平均分享。


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